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A'aleiirs de i el <ie a sont bien reliées i)ar une relation de la forme i = -; 



en attribuant aux coefficients a et 6 des valeurs constantes. 



Si Ton désigne par A la déviation d'un détecteur thermique intercalé 

 dans une antenne réceptrice en résonance, c'est-à-dire dans un résonnateur 

 accorde, on peut déduire de la théorie de Bjerknes que l'on a 



-^ïHï + S) = const., 



quand on fait varier les décréments y de l'oscillateur (antenne d'émission) 

 et S (kl résonnateur (antenne de réception), et que l'on opère à énergie 

 émise constante. 



Dans l'expérience présente, y demeure constant et la variation de o provient de l'ad- 

 dition des résistances non inductives dans l'antenne réceptrice. 



Le décrément 3 est la somme de deux décréments : 5^ qui représente l'effet du rayon- 

 nement; oj qui est dû à l'effet Joule. 



Si l'on désigne par T la période du système, par L' sa self-induction effeclive (je 

 donnerai plus loin la raison de cette dénomination), on a évidemment 



°>-ÎL'^' 



R„ étant la résistance olimique du résonnateur considéré. On peut appeler /csistaiice 

 d'émission de l'antenne, la résistance qu'il faudrait attribuer à l'antenne si elle ne 

 rayonnait pas pour donner à l'amortissement la valeur qui résulte du rayonnement 

 seul. 



Et poser S^^ — n ' ' '"^ 'juantité R^ étant homogène à une résistance. 



De sorte que l'on a alors 



De même, on peut écrire 



o=-L(R,4-Ro) = /«R. 

 2 X^ 



y = »»(r;-hRo) = '«R', 



le coefficient ni ayant la même valeur puisque les antennes sont supposées accordées 

 et de même forme. Comme les déviations A du bolomètre sont proportionnelles 

 aux carrés de l'intensité, on a 



A 



~ RR'(R-i-R')' 



en désignant par A une certaine constante. 



L'addition d'une résistance non inductrice p dans l'antenne réceptrice revient au 

 changement de R en R -h p. Et l'on a 



..,_ A 



''~R'(R-+-p)(K-hK'+p)' 



