SÉANCE DU 19 -\IAKS 1906. 7o5 



On voit que l'e\.pression p/^ passe par un maxiiuuin pour une valeur 



sensiblement égale à R H si R' est petit par rapport à R. 



C'est le cas, par exemple, quand -,' se rapporti^ à une antenne à bord et à une 

 antenne à terre. 



Au même degré d'approximation, on peut mettre l'expression de i, 



' i= V'Â 



^R'(R-(-p)(R + R'-f-p)' 

 sous la forme 



i = -, J en posant 6 = H H • 



b-h? ^ |3 



Le coefficient b est donc sensiblement égal à la valeur de p qui rend 0/'- maximum. 

 Pour la valeur p =z p,„=z; b, le courant est réduil à la moitié de sa valeur. 



Ainsi, l'énergie absorbée par un détecteur intercalé dans l'antenne est 

 maximum quand la résistance de ce détecteur est égale à la résistance 

 d'amortissement du système, c'est-à-dire quand le courant est réduit de 

 moitié. 



La valeur de p^ donne directement la valeur de la résistance d'émis- 

 sion Re quand R„ est négligeable ou simplement faible vis-à-vis de R^. 



Dans l'application de la relation S:=— pT au calcul de S, on doit 



observer que ce n'est pas le coefficient L pour des courants superficiels 

 homogènes qu'il faut introduire, mais im coefficient h' qui correspond à 

 la distribution en onde stationnaire. 



La relation suppose que l'on ait réalisé un résonnateur fermé (sans 

 rayonnement) ayant même période que l'antenne, une capacité C concen- 

 trée en un point et une self L' répartie uniformément. La résistance R,. 



de ce résonnateur est telle que S = —p T. 



On doit avoir pour ce résonnateur T = 2:7 y/L'C. 

 Tandis qu'on a pour l'antenne T =: 2 y/LC. 



On voit alors que l'on est amené, pour satisfaire aux condilions imposées 

 au système, à prendre 



L'=-, C'=- 



■K Tt 



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