SÉANCE DU 9 AVRIL 1906. 87$ 



on observe une diffusion des bords de toutes les bandes, et pour la bande 

 de longueur d'onde 522, i4 un dédoublement considérable, chacune des 

 composantes étant beaucoup plus faible que la bande primitive. 



Si nous aiialjions au mojen d'an nicol la lumière sorlant du cristal, nous observons 

 les phénomènes suivanls : l'axe optique élanl sensiblement parallèle aux lignes de 

 force, rinlensilé des deux composâmes reste conslanle quelle que soit l'orientation du 

 nicol; mais, si Ton incline l'axe de quelques degiés sur la direction des lignes de force 

 on constate que, pour deux positions A et B symétriques, indépendantes de l'intensité 

 du champ, mais dépendant de l'épaisseur du cristal, les composantes sont polarisées 

 rectilignemeriL dans deux directions perpendiculaires entre elles, indépendantes de 

 l'intensité du champ et tournant de 90° quand on cliange le sens du champ. 



Un très léger déplacement au delà des positions A et B fait cesser cet état de pola- 

 risation et l'orientation du nicol est de nouveau sans influence sur l'intensité des deux 

 composantes; cependant au voisinage immédiat des positions A et B on observe une 

 polarisation partielle des deux composantes. Ces phénomènes sont particulièrement 

 bien visibles avec la bande 522, i4, mais ils se produisent pour toutes les bandes à peu 

 près en même temps. 



Anal} sons maintenant la lumière en disposant entre le cristal et la fente 

 une lame quart d'onde suivie d'un rhomboèdre de spath permettant d'ob- 

 tenir dans l'oculaire deux plages continues et d'analyser à la fois deux 

 vibrations circulaires inverses. En excitant le champ magnétique on voit 

 chaque bande se déplacer dans des sens opposés dans les deux plages en 

 conservant (exception faite pour les bandes 654,^8 et 607,19)13 même 

 largeur et la même intensité. Les deux com|)osantes sont polarisées circu- 

 lairement en des sens opposés. 



Les vibrations circulaires de même sens ne sont pas toutes déplacées du même 

 côté; en particulier pour la bande 322,14 dont le doublet atteint à peu près 

 dans un champ de 3oooo unités l'écartement des raies D, l'effet se produit 

 en sens contraire du sens observé jusqu'ici dans toutes les manifestations du 

 phénomène de Zeeman. Le sens a été vérifié par comparaison directe avec 

 les déplacements des raies D. 



En inclinant légèrement l'axe du cristal de manière à atteindre l'une des 

 deux positions A et B où la vibration est polarisée rectilignement, on voit 

 presque subitement dans chacune des deux plages la bande déplacée 

 devenir moins intense, et en même temps une deuxième composante ap- 

 paraît placée syinétriquement par rapport à la bande [)rimitive. Quand on 

 a dépassé la position A ou B, les deux composantes dans chaque plage 

 deviennent égales et ne se modifient nullement lorsqu'on tourne le quart 

 d'onde dans toutes les directions. 



