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ajouter qu'il dépend aussi de la chaleur latente de vaporisation, car en 

 passant à volume égal d'un point S de l'isotherme T au point P de l'iso- 

 therme T + clT (voir figure ci-contre) on l'ait Avarier la proportion du 

 liquide et de la vapeur. Est-il permis de dire que la limite de K, quand 

 on arrive par exemple en A (pour c = u) en suivant la partie rectiligne de 

 l'isotherme intérieure à la courbe de saturation, soit la même que la 

 limite vers laquelle tend c, quand on arrive également en A en suivant la 

 partie !MA de la même isotherme extérieure à la courbe de saturation ; et 

 ceci alors même qu'en arrivant en A dans le premier cas, il n'y a plus ni 

 vapeur ni changement d'état. 



3. Pour examiner de près la question, je supposerai d'abord que les iso- 

 thermes aient bien la forme MAN que reproduit la figure conformément 

 aux idées acceptées aujourd'hui par les physiciens. 



Voyons d'abord si les égalités (5) peuvent exister; la figure montre de 

 suite qu'on a 



/dp\ ,. CA dp ,. SP / dp' \ ,. C'A' 



-r- I = lim — TT- , -T^ ^ lim --TT , l—y—] = lim — -77^ . 

 \ dt / r M dt AI ' y rf( / ,, Al 



Il est facile de voir, d'après la forme des courbes, qu'on aura 



("» (4).>^>(^). 



par suite c el c' diffèrent de c, et c\. 



Pour nous rendre compte de ce résultat, reprenons l'une des relations (2), 

 la première, par exemple, écrivons-là sous la forme 



( 1 1) m dt = cdt + l-^ dt, soit iii dt = cdt -\- AT -J -^ dt. 



Gomme m est la chaleur spécifique de vapeur saturée, iiidt est la quantité 

 de chaleur correspondant à la transformation élémentaire AB. 



La relation (11) substitue à cette transformation les deux transforma- 

 tions AG et GD, négligeant des quantités de second ordre, dont l'aire BAG. 



Les deux transformations ont lieu en dehors de la courbe de saturation, 



par suite (-j^j est ici le coeflicient de pression et on doit écrire 

 (..) ,ndt = cdt + M[^)^^dt. 



