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tage passe à un tube plus long et ainsi de suite jusqu'à ce que, à une pres- 

 sion suffisamment basse, ce soit le plus long tube qui s'illumine seul. 



Sous cette forme, l'expérience s'était trouvée réalisée d'elle-même, ou 

 du moins devenait inutile, d'après mes recherches, récemment publiées, 

 sur le passage de l'électricité à travers des couches épaisses de gaz ('). 



Pour donner une idée nette des phénomènes, je me bornerai à transcrire 

 la comparaison suivante des différences de potentiel minimum efficaces 

 pour provoquer l'effluve dans un ballon plat de 5"", 6 de diamètre (dans le 

 sens du champ) et dans un tube large de 3y'"^,8 de long (dans le sens du 

 champ). 



Pressions Diff. de pot. critiques es volts 

 en cm. Ballon. Tube. 



o,o538 

 o,o333 

 0.0247 

 0,0191 

 o,oi36 



885 

 654 

 63o 

 642 

 669 



1962 

 1482 

 I 228 

 I 100 



938 



Pressions Diff. de pot. critiques en volts 

 en cm. Ballon . Tube. 



86 1 



798 

 714 

 620 

 620 



Le renversement est aussi net que possible. C'est à partir d'une pression 

 de o'°",oo84 qu'il s'opère. Au-dessus de cette pression, c'est le ballon, au- 

 dessous, c'est le long tube qui s'illumine le plus aisément. 



Cherchons maintenant à tirer de l'expérience, ainsi complétée, tout 

 l'enseignement qu'elle comporte. 



J'ai montré depuis longtemps que la différence de potentiel critique est 

 la somme de deux termes, prépondérants l'un à haute, l'autre à très basse 

 pression. Le premier ne dépend que de la "masse de gaz en expérience par 

 centimètre carré de section, fixée par le quotient pejT [p, pression, e, 

 épaisseur, T, température absolue). J'ai montré de la manière la plus nette 

 que le second terme, croissant lorsque la pression diminue est sous l'in- 

 fluence de la paroi, caril se trouve modifié quand on change la nature ou 

 l'état de celle-ci. On pourrait donc penser que, pour une paroi donnée dans 

 un état invariable, ce terme ne dépend que de la pression seule. L'expé- 

 rience de Hittorf, dans laquelle ni la paroi, ni la pression ne diffèrent et 

 où cependant le trajet le plus long est favorisé, nous oblige à abandonner 

 cette hypothèse. Ce n'est pas la pression, c'est le quotient pcjT qui règle 



(') Comptes rendus, t. CXLI, p. jia ; Journal de physique, 4<^ série, t. V, p. 219. 



