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imités, on aura ainsi l'erreur commise en faisant usage de la relation (4) 

 au lieu de la relation (3) loc. cit. ; toute la difficulté est dans l'obtention des 

 coefficients de pression ; ceux-ci déduits de courbes expérimentales tra- 

 cées pour les raisons que j'ai dites avec un nombre insuffisant de points, 

 supposent qu'il n'y a pas en arrivant à la courbe de saturation la variation 

 brusque que j'ai supposée dans le cas oii il y aurait raccordement, leurs 

 valeurs sont donc par suite celles qu'il faudrait prendre, dans tous les cas, 

 pour le calcul des discontinuités ; quoique seulement approximatives, je 

 crois les valeurs expérimentales de ces coefficients suffisantes pour mon- 

 trer la loi de variation de ces discontinuités, les autres données étant du 

 reste beaucoup mieux déterminées, puisque pour l'acide carbonique j'ai 

 construit la courbe de saturation et celle des tensions maxima. 



Le tableau suivant contient l'ensemble des données expérimentales et 

 les valeurs correspondantes des discontinuités [c^ — c), {c\ — c'). 



On voit d'abord que. conformément aux formules, la chaleur spécifique 

 normale est toujours plus petite que celle de seconde espèce. La disconti- 

 nuité relative à l'état de vapeur diminue quand la température augmente, 

 c'est le contraire pour l'état liquide, contrairement à ce que j'avais d'abord 

 supposé ; de telle sorte que si, partant de l'état gazeux à zéro, on suit la 

 courbe de saturation, la discontinuité va toujours en diminuant, mais sans 

 s'annuler en passant par le point critique. 



A la vérité, le tableau ci-dessus contient des irrégularités évidentes, le 

 dernier chiffre de la colonne 9 est évidemment trop fort, les chilïres de la 

 colonne 5 paraissent former une série peu régulière, due peut-être à la 

 présence du point d'inflexion de la courbe de saturation. Les détermina- 

 tions à partir de ao" deviennent de plus en plus difficiles, et assez grossie- 



