SÉANCE DU II JUIN IQoG. 1 3o J 



renient approximatives à partir do 20° ; malgré ces incerlitiules la loi de 

 l'ensemble des variations ne paraît pas douteuse. 



II. Pour le point critique en particulier, le fait de savoir si la disconti- 

 nuité V conserve une valeur finie revient à résoudre l'indétermination rela- 

 livc à ce point, voici la solution qui ma été adressée; par M. Raveau immé- 

 diatement après la publication de ma première Note. 



« Si l'on considère le cycle BCAD de la figure (1), ci-contre, l'application à ce cycle du 

 principe de l'équivalence donne pour une température T, l'enposant AD = r/c) : 



-^['^'(^)-T -*]"•• + ("--'"' = «• 



Cette relation dans la([uelle chaque terme est du premier ordre comme df et dt 

 exprime que l'aire BCAD est du second. 



P 







V 



Lorsque le point B devient le point critique (//•;. .4), 1 isotherme étant tangente en lî, 

 si AD est toujours dupremier ordre, f/f sera du second et l'aire BCAD du troisième ; par 

 suite dans la relation (i), on ne peut plus, dans l'expression de la quantité de chalein- 

 dégagée suivant lîC, négliger les termes du second ordre et cette quantité de chaleur doit 

 s écrire 



ATl^.. 



— AT 



did^' 



rfc-. 



Comme du reste il n'y a pas lieu de modifier lexpression de la q\iantité de chaleur 

 dégagée suivant AD, l'équation (i) devient 



d^-p 



■ — AT- 



2 dt d\' 



dv- + (c — Cj) dt = o. 



d^p 



Ici f/i'- et de sont du même ordre, (c — Cj) est donc du même ordre nue . ', ■ qui n'est 



^ ^ avat ^ 



pas nul au point critique ». 



