SÉANCE DU II JUIN I906. l3o7 



être exprimées par une fonction homogène des variables la même pour 

 tous les iluides; mais on pcul arriver, sans faire d'hypothèse sur la forme 

 de cette fonction, à applicfuer la loi, à la condition de grouper convenable- 

 ment les corps. 



J'ai montré que, pour des fluides suivant la loi des états correspondants, 

 les différents coefficients de la thermodynamique (autres que les chaleurs 



spécifiques), si leurs dimensions sont -^ , et si les formules sont rappor- 

 tées aux poids moléculaires, ont même valeur en des points correspon- 

 dants quelconques. Il est facile de voir (pie ces dimensions sont précisé- 

 ment celles des fonctions : (G — G'), {c — c'), {c^— c\) des discontinuités 

 (c — f J et {c' — c'J et encore de la dilTcrence (G — c) des deux chaleurs 

 spécifiques, par suite : Pour des fluides suivant la loi des étals correspou- 

 daiits chacune ces fonctions prend la même valeur en des points correspon- 

 dants, les formules étant rapportées aux poids moléculaires. 



Considérons maintenant le cas des chaleurs spécifiques, sous pression 

 constante par exemple, C. On sait que la relation suivante 



G - G„ = AT r^ dp ^ - AT f"-. ip) dp 



permet de calculer les variations de G avec la pression, la température 

 restant constante; si on construit des isothermes en portant les pressions 



en abscisses et en ordonnées les valeurs de AT ~ , les valeurs de (G — G„) 



seront les aires comprises entre les ordonnées extrêmes, l'isotherme et 

 l'axe des pressions; ces isothermes sont au produit AT près celles dont j'ai 

 donné un réseau dans ma Note du 28 mai 1900. Considérons maintenant en 

 deux points correspondants, /> cT, // c' T' de deux fluides, les petites aires 



AT -j-r A/; et AT' —r-r- Ayj', dans lesquelles nous supposerons les accroisse- 

 ments A/; et A/j, également correspondants, ces petites aires ont pour dimen- 

 sion -— - , elles seront donc égales; par suite les variations finies (G — C^), 



(C — Go) prises entre des limites correspondantes Po, p et p'o, p' seront 

 égales comme sommes d'un même nombre de petites aires égales deux à 

 deux. 



Supposons maintenant les deux fluides pris sous des pressions corres- 

 pondantes extrêmement petites, à la limite sous la pression nulle corres- 

 pondant à l'ordonnée initiale, ces corps seront à l'état de gaz 'parfait; à 



