SÉANCE DU I I JUIN I906. ^^^9 



Ainsi cet argument -^-77^ , ijui s'introduit naturellement dans tous les 

 calculs, non seulement a dans tous les cas une valeur finie, mais a des 

 valeurs qui ne varient que du simple au double quand la conductibilité 

 varie dans le rapport de 1 à i million (eau acidulée et cuivre), et que la 

 fréquence varie de cent mille à dix trillions (circuit de condensateur et 

 Rest-Strahlcn de ;\I. Puibens), c'est-à-dire dans le rapport de i à cent 

 millions. 



Nous allons voir la si-inilicalion et le rôle île ce paramètre — ^ . 



Si nous appelons u le vecteur intensité et P le vecteur force électrouiotrice en un point, 

 nous avons la relation : '|7ii( =^ 'jticF -t- K —7— . Supposons que P soit Je la forme 



P ^ Pg e — («' + ?=) sin -1- I -Tp ^1 correspondant à une onde plane polarisée, 



amortie et absorbée, nous voyons iuimédiatenient que 11 sera de la forme 



u = A sin 2- 1-7^ i~ + ") ' 



. dP . 

 c'est-à-dire que la présence du tenue K —7— introduit une différence de phase entre le 



courant et la force électromotrice, jouant ainsi le rôle d une capacité sur un circuit ; on 

 obtient, par la méthode didentillcation liien connue, les valeurs : 



K 



to- '^-V = 



■uT ( I - — — 



A = cP„ e - i'i + ?-) 



. // K «TV- K- 



L'amplitude du courant total n'est donc pas la somme des amplitudes des deux cou- 

 rants composants, courant de conduction et courant de déplacement ; la conductibilité 

 joue le même rôle qu'une viscosité. L'effet dépend d'ailleurs essentiellement de la valeur 



rr 



de la variable — ttt , qui définit d'une manière suffisante cette viscosité (on pourrait éga- 

 lement, comme dans le cas du magnétisme, donnera ces phénomènes le nom de traînage'). 



L'amortissement entre l)ien dans les formules ; mais, avec les valeurs qu'il prend 



dans le cas habituel, qui sont de l'ordre des centièmes, au plus, et les valeurs mesurées 

 de — rpr , on peut négliger l'action de ramortissement sur la phase o et sur l'amplitude. 



On peut donc donner à l'expression — -r^ le nom Je Constante de viscosité électrique. 



Dans le cas qui nous occupe il y a également un relard du ciianip magné- 

 tique sur le (ûurant. En effet, l'équation dr Maxwell devient dans le cas 



