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simple actuel 4- /; =^ -^ ou Y = ir.Ae - "' fe - ■'- sin 2- (-^ ^ + o\ dz 



ce cjui donne finalement Y = 4^ A c - ("'+•") sin -i- (4^ T "^ '■? "^ W 



avec to- a-r:»' = ', , i- étant la vitesse de lumière, c la conductibilité 



etT la période. Cette tangente, pour les ondes calorifiques de M. Rubens, 

 est de l'ordre des centièmes, l'angle aTt-y est donc très petit ; la différence 

 de phase entre la force magnétique et le courant est donc très petite. 



La constante de viscosité a une variation extrêmement lente, comme 

 nous l'avons déjà vu,';le phénomène est donc à peu près le même dans tous 

 les corps conducteurs. Gela me semble devoir éclairer d'une manière toute 

 spéciale la théorie de ces corps. 



La viscosité électrique introduit, comme nous l'avons vu dans le cas des 

 oscillations rapides, une différence de phase entre le courant et la force 

 électromotrice, dont il faut tenir compte par conséquent dans le calcul de 

 l'énergie dépensée par un courant de haute fréquence sur une self donnée. 

 Mais dans ce cas le décalage dû à la selt-induction est toujours d'un autre 

 ordre de grandeur, et par conséquent l'effet de la viscosité est négligealjle. 



De ce qui précède, on peut conclure que le pouvoir inducteur spécifique 

 dans le cas des conducteurs comme dans celui des diélectriques, n'est pas 

 une constante bien définie ; la viscosité au contraire, dans le cas des con- 

 ducteurs est une constante importante. Il semble cependant que l'existence 

 d'un pouvoir inducteur spécifique très élevé est une condition essentielle 

 de l'existence de la conductibilité ; il semble également que la théorie de 

 la conductibilité doit être plus aisée à aborder dans le cas des hautes fré- 

 ([uences, où la viscosité est à peu près constante, que lans le cas des 

 fréquences plus basses où, comme je l'ai montré dans une Note précédente 

 (26 juillet 1903), la viscosité aune variation beaucoup plus rapide. 



Je ne sais d'ailleurs quelle est la valeur de la viscosité pour les fréquences 

 inférieures à 100 000, n'ayant pu faire d'expériences pour les fréquences 

 moins élevées. 



PHYSIQUE. — Sur l'Aurore boréale. Note de ^L P. Vill.iru, 



présentée par M. J. Violle. 



Considérons le champ magnétique, de forme analogue au champ terrestre, 

 obtenu entre deux pôles d'aimant. Ce champ est de révolution, possède un 



