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3. Les autres diastases qu'on y rencontre : amylase, sucrase, tréhalase 

 proviennent de la désintégration des cellules épithéliales ou de la diffusion 

 de leur contenu. 



ÉNERGÉTIQUE BIOLOGIQUE. — Sur le problème dit du travail statique. 



Note de M. Ernest Solvav. 



La Note de M. Chauveau {Comptes rendus, 3o avril 1906) me suggère les 

 remarques qui suivent destinées à éclairer et à compléter mes Notes anté- 

 rieures sur le travail statique. 



Vers 1893, je songeai à aborder, de concert avec un officier distingué de l'armée 

 belge, des questions d'aviation. Je constatai, dès le débat, l'importance extrême que 

 présente le problème dit du travail statique au point de vue de recherches de cette 

 nature et je dus me résoudre à l'étudier en jjrincipe avant de m'engager dans la voie 

 expérimentale. Ce sont les résultats de cette étude qui ont fait l'objet des Notes pu- 

 bliées dans les Comptes rendus des 24 mai et 27 juin igo4, '5 mai et 26 juin iqo5. 

 J'ai pensé cjue ces résultats seraient de nature à mettre lin à l'interminable désaccord 

 de fond existant sur ce sujet entre les mécaniciens et les physiologistes; c'est du moins 

 le but que je poursuivis exclusivement et en dehors de toute question d'antériorité. 



M^.e = /«('. = m^g.H. 



C'est en partant de cette notion fondamentale que j'ai pu établir qu'une 

 sustentation donnée peut s'obtenir avec des jets d'énergie quelconque, 



! 



t 



La méthode que j'ai suivie consiste essentiellenieiiL à considérer qu'une ' 



masse M ne prend effectivement le caractère d'un poids, se multipliant alors 

 par^, que lorsqu'on empêche sa chute, la qualité Ae poids disparaissant su- 

 bitement pour faire place à celle de masse en mouvement aussitôt que la 

 chute se produit réellement. Et c'est lorsque la chute est empêchée par 

 l'action antagoniste d'un jet fluide continu équivalent agissant directement 

 ou indirectement pour sustenter le poids, que celui-ci prend le plus exac- 

 tement son caractère de masse en chute virtuelle, c'est-à-dire de poids néces- 



sairement associé au temps du jet Ô = i /^ ou à un multiple de ce temps 



et représentant ainsi une somme de quantités de mouvement potentielles 

 égale à la somme des quantités de mouvement effectives produites par le jet 

 pendant le même temps. Par suite, ayant nécessairement m9 =:; M, m étant 

 la masse débitée pendant l'unité de temps et v la vitesse du jet, on obtient 

 les identités : 



