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Ainsi est justifiée ma conclusion : « Les résultats obtenus par ces diverses formules 

 sont presque identiques; mais il faut bien noter que l'on calcule ainsi, non pas la 

 compressibililé du gaz qui est empruntée à l'expérience, mais une correction toujours 

 très faible à apporter à ce nombre expérimental ». {Zeils. f. Eleklroch., t. X, iqo4 

 p. 622.) ' 



C'est précisément ce point qui a échappé à M. Guve qui, dans ses remarques à ce 

 ixx^'^A {Comptes rendus. 17 juin 1907), a confondu deux problèmes distincts : le calcul 

 de l'extrapolation ÔA pour passer de K\ à A^, qui est seul en question ici, et le calcul 

 de A^ par les constantes critiques. La première et la troisième ligne de son Tableau 

 sont extrapolées d'après les expériences de MM. Leduc et Sacerdote, mais la seconde, 

 contrairement à ce qu'il indique, n'emprunte absolument rien à ces auteurs. Elle ne 

 concerne même pas la même grandeur; tandis que la première et la troisième ligne 

 s appliquent a A^, la seconde s'applique à la valeur A„, limite de A/;' quand p et p' 

 tendent vers zéro. Ces deux valeurs ne se confondraient que si la formule (i) était 

 correcte au heu de la formule (2) et, par suite, si les valeurs ÔA étaient nulles 



En ce qui concerne le calcul de , ou de AJ, d'après les constantes critiques, je ren- 

 verrai aux Tableaux donnés précédemment {Comptes rendus, t. CXLIV, p. 7801 igS) 

 qui fon^ressortir l'accord de ma formule avec l'expérience. J'ajouterai que la va- 

 leur £-0,00738, trouvée aujourd'hui pour Az=0, se confond presque avec la 

 valeur 0,00739 que j'avais déduite des constantes critiques. Pour COS la différence 

 de 2 a 3 pour 100 entre la valeur observée s et la valeur calculée d'après T, elp, tient 

 al incertitude de la loi des états correspondants, car elle disparaît {cf. mon Mémoire : 

 i«r les thermomètres à gaz, p. 38 et 100) si, dans la formule fondamentale 



dp 4 y'T^ 



on introduit la valeur observée rf,= o,464 (Amagat) de la densité critique en place 

 de la valeur calculée d'après T^ et p^. 



Les déviations de la loi des états correspondants s'accentuent quand on approche de 

 la saturation. M. Leduc a montré que, à la température ordinaire, elles dépassent 

 60 pour 100 pour les compressibilités de gaz tels que AzIP, CH = C1 S0= PH^ ou H=S 

 L emploi d'une formule unique, fondée sur les constantes critiques T, et »., ne peut 

 donc plus convenir dans ces conditions. Au contraire, le calcul direct des densités 

 Umiles, d après les compressibilités expérimentales, est entièrement rigoureux dans 

 tous les cas. 



CHIMIE PHYSIQUE. — Azotate d'argent. Calorimétrie à haute température. 

 Note de M. Gui.vchastt, présentée par M. Haller. 



J'ai déterminé, en vue d'études cryoscopiques et électriques, la chaleur 

 latente de fusion de l'azotate d'argent. J'at employé tout d'abord la méthode 

 calornnetrique que j'ai précédemment décrite : une bouteille de platine 



