SÉANCE DU 19 AOUT 1907. 'l 1 9 



Qn peut alors posev 



« = pV, (' = U':=o; Y=:E, Z=;\=rO; Nr=H, L = l\I=:o, 



et nos équations se réduisent à 



(!') 



(II') 



(HF) 



(IV) 



(V') p E 4- ABpV r- o. 



li sVnsuil que tout doit être iudcjieudaiil de :■. En se bornant aux trois 

 autres variables .r, j, t, en exigeant que p ne s'annule pas et en éliminant 

 V de la première des écpialions (F) moyennant (IH) cl (V), on a le sys- 

 tème équivalent : 



V f/E dH . dll dE d , 



(i) A—- — —-, ^--rr — -^' -y-(H-— E^) =0; 



^ ' de dx dt dx dy 



(2) -^-—4-0, cE4-IIV = o. 



dy 



Les deux dernières équations définissent z et V en fonction de E et de U.. 

 Les (1), s'intègrent sans peine et donnent pour L et H les expressions, gêné- 

 mies que voici : 



j E =:. r,(y)o{x - et) -^ .;t^'K*' + ^'0, 

 (i') 



l H rr. — r,( j):9(;.x - et) -h .}^^y-yH^ + f-''). 



Y], ç, '1 désignant des fonctions arbitraires des arguments indîcpiés. 



En prenant '^ = o, on a affaire à des ondes planes (non homogènes, en 

 général) se propageant avec la vitesse c dans la direction positive de l'axe 

 des abscisses. Les équations (2) donneut alors 



Dès que r, dépend effectivement de y, p n'est pas nul; d'autre part pY 

 mesure le courant. C'est donc de l'électricité, qui se meut avec la vitesse de 



