SÉANCE DU 2 1 OCTOBRE I907. 676 



en grandeur, flireclion et sens, la droite A, A, qui Ii's joint étant perpendiculaire à leurs 

 trajectoires parallèles. En un point quelconque M les cliamps magnétiques M/i, et MAj 

 créés séparément par A, et Aj sont dans un plan perpendiculaire à la direction MV des 

 vitesses, et respectivement perpendiculaires aux plans MA, V'i et MV^Vj; ces champs 



Fis. 1. 



font donc entre eux l'angle oj de ces deux, plans. En désignant par /;, et A, les intensités 

 des deux champs, l'intensité II du champ résultant est donc donnée par 



(0 



H-: 



hl -\- lll, /l., COSd), 



en prenant pour l'angle w des deux plans celui (jui devient égal à r. quand le point M 

 se trouve dans le plan V,A,A2V,. Or, l'énergie du champ magnétique dans un vo- 

 lume dv autour de M est donnée, comme on le sait, par la relation 



(2) 



tP h^ h- 





cos(j)dv. 



Cette énergie dift'ère de la somme des énergies que donneraient isolément les deux 

 corpuscules A, et Aj par le terme en cosco, qui est positif ou négatif suivant que cosu 

 est lui-même positif ou négatif. Or, à l'intérieur du cylindre G droit à base circulaire 

 ayant A, Vi et Â2V0 comme génératrices opposées, cosoj est négatif et à l'extérieur de ce 

 cylindre il est positif; il en est donc de même pour l'excès de l'énergie du champ 

 résultant sur la somme des énergies des deux champs composants. 



Désignons maintenant par R le rayon de la sphère au delà de laquelle le champ 

 magnétique produit par un corpuscule occupant le centre de la sphère a une énergie 

 négligeable. Appelons S, et Sj les sphères de rayon K ayant pour centres A, et A,. Si la 

 distance Ai A., de ces deux corpuscules est supérieure à 2R, les sphères S, et S, n'ont 

 pas de parties communes : la masse de chacun des corpuscules est normale. Mais, si la 

 distance A, Aj est un peu inférieure à 2R, les sphères S; et S^ ont une partie commune 

 entièrement comprise à /'intérieur du cylindre G : la masse de chacun des corpus- 



