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où H,„ est le champ moléculaire, appelé précédemment champ intérieur ('), 

 1 rinlensité d'aimantation à saturation et iN un coefiicient constant. Lorsque 

 la température s'élève, I diminue; il faut donc, en dehors de la chaleur 

 nécessaire à l'élévation de température, fournir l'énergie de désaimanta- 

 tion, c'est-à-dire ajouter à la chaleur spécifique un terme magnétique : 



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où J est l'équivalent mécanique de la calorie. Le coefficient N se déduit de 

 la constante de Curie (-). Par suite de l'énormité des champs moléculaires 

 ( plusieurs millions de gauss), C'„ est du même ordre de grandeur que les 

 chaleurs spécifiques. 



La ligne brisée supérieure représente, pour le nickel, les chaleurs spéci- 



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fiques moyennes dans de petits intervalles; la courbe, les chaleurs spé- 



{') Comptes rendus, l. CXLIII, 1906, p. 11 36. 



(-) Comptes rendus, t. CXLIV, 1907, p. 25. Toutes les constantes de Curie, calcu- 

 lées et observées, sont di^ fois trop faibles; les conclusions n'en sont pas altérées. 



