r)4'| ACADEMIE DES SCIENCES. 



lions des divers ordres de l'un des poinls à une époque déterminée, avec 

 des coefficients purement géométriques. Lorsque, pendant le plus long des 

 intervalles t — i définis par les équations (i) et (2), pour deux points quel- 

 conques de l'électron, aucune des accélérations n'atteint des valeurs trop 

 grandes, ce qui n'exclut guère que les arrêts brusques sur un parcours 

 comparable aux dimensions de l'électron, on dit que le mouvement est 

 quasi-stationnaire, suivant la dénomination de M. Max Abraham. 



4. Soit U la vitesse du centre de l'électron à l'époque t, variable en 

 grandeur et direction en fonction de t. Posons 



L„ = ( U^ - 9J)jj'^^^dx dy dz r/x -/y 



•/z, 



où e, e désignent les densités électriques de l'électron aux points ocyz, 

 xyz, les intégrations étant étendues au domaine qu'occupe l'électron à 

 l'époque /, avec 



9JÏX] = (9J - \^'){(x,- x,)^' + (r, — y,X + (-V - z,y\ 

 -I- [(x,- x,)u-f-(v,— y,)v + (2f- z,)wj-, 



La résultante de ces actions électromagnétiques internes a trois compo- 

 santes dont il suffit d'écrire l'une 



ûl du- àt au ()v ()l Ou â^v 



Il paraît v avoir six coefficients d'inertie pour un électron de forme 

 quelconque. 



Prenons l'axe des x parallèle à la direction de la vitesse actuelle 



v = o, ir = o, 



et l'axe des j suivant la normale principale à la trajectoire 



—- =z o. 



àl 



Il reste cinq coefficients d'inertie distincts 



