3l2 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Supposons mainlenanl h négatif et assez grand pour produire le déplacement du 

 point M dans le sens négatif. 



11 faut d'abord, pour qu'il en soit ainsi, 



(8) —h > g[f{i-+- sin'-O) + sinftcosO] + /•0'='(/sin6 + cosô). 



Le numérateur de Ry étant négatif et ce' également, la relation (5) est satisfaite 

 pour s = H- 1 et pour £ ^ — i. Mais la valeur e = — i e-^t à rejeter. En effet, x' partant 

 de zéro pour prendre des valeurs négatives, x" doit être négatif; mais, comme son nu- 

 mérateur est négatif, en vertu de (8), la valeur ez=+i répond seule à la question. 

 R y est donc négatif et le point M touche le guide inférieur. 11 en sera d'ailleurs de 

 même dans la suite du mouvement (') lorsque l'on fera tendre II vers zéro pour rentrer 

 dans le cas du problème de M. Painlevé, le numérateur de Ry ne s'annulant pas dans 

 le cas actuel, ce qui serait nécessaire pour que le point M quitte le guide inférieur. 

 Donc, dans le problème de M. Painlevé, la valeur s =+ i est aussi la seule acceptable 

 pour le cas de x' <Z. o. 



ÉLECTRICITÉ. — Passage de V électricité à travers les couches gazeuses 

 de grande épaisseur. Noie de M. E. Iîouty. 



1. Je rappelle que, d'après mfs expériences anlérietires, le champ cri- 

 tique au-dessus duquel un gaz livre passage à de l'éleclricité est la somme 

 de deux termes : l'un, caractéristique du gaz. indépendant de la tempéra- 

 ture quand on maintient constants le volume et la masse, est largement 

 prépondérant aux pressions supérieures à quelques dixièmes de millimètre 

 de mercure; l'autre, dont l'influence n'est sensible qu'aux |jressions très 

 basses, dépend essentiellement de la paroi diélectrique ou de la couche 

 gazeu.se adhérente. 



2. ThéoriqiiemenI, on peut diminuer autant qu'on veut l'influence de 

 ce terme perturbateur. Il suffit, pour cela, de donner à la masse gazeuse 

 en expérience des dimensions assez considérables, principalement dans la 

 direction du champ constant aucpiel on \eut la soumettre. Dans la pra- 

 tique, on est arrêté à la fois par la difficulté d'obtenir les récipients de 

 dimension convenable et de produire un champ constant dans toute leur 

 étendue. J'ai employé un condensateur à lame d'air dont les plateaux 

 étaient des disques plans de i™,70 de diamètre et des ballons allongés ou 



(') Les relations (i) et (2) étant supposées toujours satisfaites. 



