3l4 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Sous cette dernière forme, on retombe sur une loi énoncée par Paschen 

 pour les potenliels explosifs entre électrodes métalliques, et vérifiée notam- 

 ment par les expériences de Carr. Ces savants n'ont d'ailleurs pas cherché 

 la forme de la relation qui relie Y etjoe. 



5. Pour des masses d'air suffisamment considérables, la courbe (2) peut 

 être confondue avec son asymptote 



(3) Y, = '^ + ape. 



ak 

 La différence de potentiel totale se compose : 1° d'un terme constant — 



dont la valeur est d'environ 1760 volts pour l'air, i35o volts |)our l'hydro- 

 gène, et 2° d'un terme proportionnel à la cohésion diélectrique et à la 

 masse. Pour l'air cette dernière différence de potentiel est de 2,46.10' par 

 gramme d'air traversé, sur une section de i™'. 



6. Le champ critique y représenté p.ir la formule (i) tend vers zéro 

 avec la pression. Il est évidemment très difficile d'affirmer que, dans la 

 réalité, le terme dépendant du gaz, plus ou moins masqué, aux basses pres- 

 sions, par le terme afférent à la paroi, tend réellement vers zéro; mais mes 

 expériences actuelles permettent au moins de s'assurer que ce terme 

 devient très petit. 



Avec un ballon de 5™, 6 d'épaisseur, le champ critique minimum était 

 de 129 volts par centimètre, et correspondait à une pression de | de milli- 

 mètre de mercure. Avec un tube de 37'=™, 8 de long, j'ai pu observer des 

 champs critiques de 16, 4 volts par centimètre vers la pression de ~ de 

 millimètre et enfin avec un tube de 93'^'" dans un champ qui, il est vrai, ne 

 pouvait plus être considéré comme rigoureusement uniforme, des champs 

 critiques de 8 à 9 volts seulement, c'est-à-dire de l'ordre de grandeur de six 

 fois le champ électrostatique moyen de la terre. 



7. Si, comme tout porte à le croire, on est encore loin, dans ces expé- 

 riences, des champs critiques les plus minimes susceptibles de provoquer 

 l'effluve, il y a lieu de penser qu'il y a, dans la haute atmosphère, une 

 région où l'air raréfié ne peut supporter même le champ électrique ter- 

 restre normal sans livrer passage à de l'électricité. 



A ces hauteurs l'air serait donc normalement ionisé, et la distribution 

 des ions serait telle que le champ électrique résultant tendrait rapidement 

 vers zéro quand on s'élèverait davantage. 



