SÉANCE DU i6 OCTOBRE rgoS. 623 



I.a vitesse tlu courant d'ead dans lequel étaient plongés les fils n°' 1 et 

 11° 2 fut 37, 1, et, pour le fil n° 3, 57"'", i par seconde; c?est le diamètre. 



Le coefficient thermique des fils d'argent noii chimiquement pur n° 1 

 et n" 2 étant égal à 0,00267, et du fil iTargent pur n° 3 o,oo3 56, la varia- 

 tion de résistance égale à 0,00001 ohm correspond à une variation de 

 température égale à o°,3 pour le fil 11° 1, o°,25 pour le fil n° 2, et 0°, i5 

 pour le fil n" 3. 



Cette variation de résistance, qui semble singulière, s'explique simplement pen- 

 ce que la lenipéi iilure ties fils dépend non seulement de la quantité de chaleur déve- 

 loppée dans les derniers par le courant, mais aussi de celle perdue par sa surface 

 latérale, c'est-à-dire de la conductibilité extérieure des fils dan-, l'eau. La vitesse des 

 courants d'eau, dans lesquels étaient plongés les fils, surpassant la vitesse critique de 

 M. Osborne Keynolds, la couche stagnante de dimensions appréciables fie pouvait pas 

 se forrtier, étant enlevée par le courant d'eau toiirbillonhaife; mais il est possible 

 qu'un fil qui n'est pas travei-sé par le courant électrique ou est traversé par des cou- 

 rants très faibles soit entouré par une couche d'eau très mince (moléculaire) adhérente 

 à l'argent et glissant le long du fil, selon les expériences de MM. Helmholiz et Piotrowski 

 (Helmholtz, Wissenschaftl. Abhandl., t. I, p. 172-222). 



En désignant par k la conductibilité calorifique intérieure de l'eau, par s l'épaisseur 

 de là couché d'eau moléculaire adhérente an fil, par t„ la température de la surface 

 extérieure de cette couche qui est la même que la température de l'eau ambiante, 

 par t' la température de la surface intérieure de celte couche immédiatement adja- 

 cente au fil et par q la quantité de chaleur passant par l'unité de surface, nous avons 



q = A- —^ ■ 



L'état stationnaire étant établi, la quantité de chaleur q, traversant la couche d'eau 

 indiquée ci-dessus, est égale à celle développée par le coui-ant dans une partie corres- 

 pondante du fil. Si l'épaisseur e de la couché adhérente diminue par l'arrachement des 

 molécules quand q augmente, c'est-à-dire quand le courant électrique croît, l' aug- 

 mente ou diminue selon la rapidité de la diminution de e, comme on le voit slir là 

 formule précédente. Dans le cas donné t' diminue et, avec elle, la température t dix fil 

 diminue aussi jusqu'à ce que, le courant électrique augmentant, l'épaisseur e devienne 

 égale à zéro et la température l' égale à la température ^0 de l'eàu extérieure. Le pliis 

 vraisemblalile est que cela se produit lorsque la (liHerence entre la température du fit 

 et celle de l'eau ambiante devient égale à 4°- 



Afcau.sede réchauffement produit par des courants très faibles, avartt 

 que la chaleur dégagée par eux devienne suffisante poiir arracher la couche 

 d'eau adhérente, la résistance des fils plongés dans les liquides, déter- 

 minée à de faibles courants, correspond a une température supérieure à 



