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que les points considérés sur la trajectoire s'éloignent davantage de la 

 source. 



Dans les Notes rappelées pins haut, j'ai publié quelques valeurs numé- 

 riques relatives à ces rayons et aux produits RH, relevées, soit sur des 

 plaques difTérentes, soit sur une même plaque dans le dispositif oblique. 

 Le produit RH relatif aux circonférences définies plus haut est inférieur au 



produit théorique Hp = — t' dans lequel intervient le rayon de courbure de 



la courbe que suit réellement la trajectoire. Voici, comme exemple, 

 quelques valeurs numériques relatives à une épreuve citée dans les Notes 

 mentionnées plus haut. 



Distance de la source à ht feule 



Distances éi la source. R. 



cm cm 



2,i383 2g, 25 



2,2366 29,55 



2,3349 3o,o5 



2,4332 3o,29 



2, 531 5 3o,77 



2,6298 3 1,21 



2,7281 3i ,69 



par M. Des Coudres pour les rayons a, et dans le vide où l'on peut supposer 

 que la trajectoire doit rester circulaire, on aurait RH = 256ooo. 



\\ semble donc qu'on puisse conclure de ces déterminations que le rayon 

 de courbure de la trajectoire des rayons a, dans l'air, va en augmentant le 

 long de cette trajectoire. Un résultat tout à fait semblable a été observé 

 par M. Wien avec une certaine catégorie de rayons-canaux. 



En outre, les traces des rayons a déviées par un champ magnétique 

 présentent la même finesse dans un champ de 20000 unités C.G.S. et dans 

 un champ moitié moindre. Le rayonnement se comporte donc comme 

 étant homogène, dans la limite de précision que donnent les épreuves 

 obtenues. 



L'hypothèse la plus simple pour rendre compte de l'augmentation du 



rayon de courbure serait île supposer que le rapport — augmente et que 



l'accroissement porte vraisemblablement sur la masse m qui pourrait 

 recueillir sur son parcours des particules matérielles. 



