mélange , de même que l'action de deux aimans se transmet sans altération à travers 

 les corps qui ne sont point doués de !a propriété magnétique. Enfin , on doit, suivant lui, 

 regarder chaque gi;z comme un système particulier de ressorts appuyés les uns sur 

 les autres, et leur mélange, comme l'assemblage de deux systèmes semblables qui 

 s'entrelacent sans toucher de manière à exercer librement leurs forces particulières. Tel 

 est le résultat général de sa théorie. 



Considérons maintenant l'expansibilité des vapeurs. 



Les lois de leur dilatation sont les mêmes que pour les gaz , c'est ce qu'ont prouvé 

 les expériences du C. Gay, et celles de M. Dalton. Ce dernier a de plus déterminé 

 les forces élastiques des vapeurs qui se forment dans le vuide , depuis la température 

 de la glace fondante, jusqu'à celle de l'eau bouillante. 



Pour y parvenir , il introduit dans le vuide de Toricelli quelques gouttes d'eau , 

 ou du liquide qu'il veut réduire en vapeurs. En exposant cet appareil à diverses tem- 

 pératures , la dilatation fait connoître à chaque instant la force élastique. 



En cherchant dans la table de ces expériences l'élasticité de la vapeur aqueuse dans 



le vuide, à la température de i5°, on trouve qu'elle soutient 0,0 r4, ou 6 lig. de 

 mercure. C'est positivement l'augmentation d'élasticité qu'acquiert l'air athmosphérique 

 lorsqu'on le sature d'humidité , après l'avoir préalablement desséché par les alkalis. 

 (Voyez l'Hygrométrie de Saussure, p. 122. ) 



Considérons, enfin, l'expansibilité des fluides aériformes formés par le mélange des 

 gaz avec les vapeurs. 



Les expériences de Gay et celles de Dalton s'accordent également à prouver que la 

 marche de leur dilatation est la même que pour les gaz simples. 



Ce dernier avance de plus que dans le mélange des vapeurs et des gaz l'élasticité des 

 mixtes est la somme des élasticités des composans. 



Ainsi, la vapeur aqueuse introduite à la température de i5° dans le vuide de Toricelli, 



m . . 



soutient , comme nous l'avons dit, o,oi4> ou 6 lignes de mercure, et la même vapeur 

 introduite à la même température dans l'air athmosphérique préalablement desséché , 

 augmente sa force élastique de la même quantité. (Voyez. l'Hygrométrie de Saussure, 

 çhap. V. ) 



Ces résultats lui donnent le moyen de calculer les dilatations des gaz qui sont en contact 

 avec des liquides en évaporation. Soit P la pression qu'éprouve un volume V d'air 

 parfaitement desséché, c'est-à-dire qui ne contient plus d'eau susceptible d'affecter 

 l'hygromètre; soit, à la même température, P' la force élastique de la vapeur d'un 

 liquide donné : si on salure le gaz avec cette vapeur, elle n'aura d'autre effet que de 

 diminuer la pression P de la quantité P' j le gaz se dilatera comme s'il étoit soumis 

 à la pression P — P' , et en désignant par V son volume , on aura 

 y/ p 



y P— P' 



car les pressions soutenues par des fluides aériformes , sont réciproques à leurs volumes. 

 L'équation précédente dorme 



V' = V-+- V. P' 



P— p 



Y p/ __ j 



La dilatation est donc égale à— — — : ce seroit celle d'un volume V de vapeur qui 



passeroit dé la pression P' à la pression P — P'. Ainsi , selon M. Dalton , dans le mé- 

 lange des gaz et des vapeurs, sous des pressions différentes, les gaz n'ont d'autre effet 

 que d'empêcher la pression totale de réduire à l'état de liquide les vapeurs contenues 

 dans le mélange , ce qui arriveroit sans cette circonstance. 



M. Dalton conclut de ces faits, que les gaz et les vapeurs n'exercentles uns sur les autres 

 que des actions mécaniques. L'eau et les autres liquides qui se trouvent répandus dans 



