SÉANCE DU -ri JflN rcjoS. i3o5 



donnent lacileniont 



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Les constanlcs a, />, c sont parfaitement délerminées. Après avoir ainsi 

 extrait un premier terme de ^(.r), on procédera de la même manière pour 

 en extraire un second, puis un troisième, et Ton arrivera ainsi à vérifier une 

 équation telle que (i), avec une approximation de l'ordre de grandeur des 

 erreurs expérimentales. 



3. On peut t;énéraliser l'équation (i) et écrire 



-, -f- : 



(2) ?(^-)-J e-'--'^'^'^s{t)dt. 



Sous cette nouvelle forme, le problème est susceptible d'une solution 

 analytique rigoureuse, et non plus seulement approchée, comme c'est le cas 

 pour l'équation (i). Il y a même une infinité de solutions; en particulier, 

 on aura souvent avantage à prendre pour/(;) une constante convenable- 

 ment choisie. 



Je me contenterai aujourd'hui de signaler cette équation ly-.i), sans insister 

 sur son interprétation au point de vue de la statistique et de la biomé- 

 trique; j'indiquerai cependant qu'elle conduit à considérer comme formant 

 une suite continue l'infinité des types normaux théoriques, chaque individu 

 différant, par suite d'écarts fortuits et accidentels, du ty[)e normal théo- 

 rique qu'il aurait pu réaliser. Cette distinctiou entre l'individu théorique et 

 l'individu réel me paraît devoir être fondamentale en statistique mathéma- 

 tique ; j'y reviendrai dans une autre occasion. 



PHYSIQUE. — Sur l'orientation d'un ellipsoïde anisotropé dans un champ 

 uniforme. Note de M. Georoes Mesi.i.v, transmise par M. Mascart. 



Considérons un ellipsoïde anisotropé placé dans un champ magnétique 

 et supposons que les directions des trois axes a, h, c coïncident avec les 

 directions magnétiques principales pour les(iuelles les coefficients d'induc- 

 tion sont K,, K,, K,. Si le champ, dont la valeur est F, fait avec les axes 

 des angles a, p, y], l'énergie de cet ellipsoïde polarisé dans ce champ est 

 représentée par 



W==— — (,II„cos^a + II/, cos-|3 + lIrCos^y), 



