SÉANCE DU 24 FÉVRIER 1908. SgS 



les résultats prouvent que les phénomènes observés par MM. Sarazin et 

 Tommasina peuvent facilement s'expliquer en considérant la dislrihulion 

 du cliamp dans les diUérentes parties de l'appareil de mesure. 



Cas des corps recouverts d'un diélectrique. — J'ai répété, dans des condi- 

 tions un peu différentes, les expériences de MM. Sarazin et Tommasina ('). 

 Les résultats obtenus sont conformes à ceux de ces auteurs. Ils peuvent 

 s'expliquer de la façon suivante : pendant l'activation, lérnanation crée 

 dans le gaz des ions des deux signes. Si l'on porte le fd à un haut potentiel, 

 le champ qui en résulte entraîne les ions d'un signe sur le diélectricjue. 

 Pendant la désactivation, les charges accumulées peuvent se libérer sous 

 Tinfluence d'un champ de sens inverse au champ établi pendant l'activa- 

 tion; elles contribuent alors à accroître le courant. Un champ de même sens 

 que le champ établi pendant l'activation tend à être annulé par les charges 

 réparties sur le diélectrique. L'expérience suivante confirme cette manière 

 de voir. 



Une lame de cuivre recouverte d'une mince couche de paraffine, portée à un polenliel 

 négatif de 900 volts, est placée à une petite distance tlune lame de poloninm en commu- 

 nication avec le sol. Trois heures après, on constate que la lame est chargée positivement. 

 Sous l'influence du champ, lésions positifs se sont fixés sur la paraffine. Si la lame est 

 placée dans un condensateur à plateaux avec un champ de sens inverse au premier, elle 

 abandonne peu à peu ses charges. Le départ des charges se traduit dans le conden- 

 sateur par la production d'un courant qui va con>tamment en diminuant. 



Il résulte de cette expérience que, pour un sens déterminé ihi cliauq), la 

 disparition des charges simule un phénomène de radioactivité induite. 

 Cependant, il y a une diffétxnce fondamentale entre les deux phénomènes. 

 La radioactivité induite est caractérisée par ime loi de désactivation inva- 

 riable, identique pour les deux sens du champ. La décharge d'un diélec- 

 trique ciiargé est essentiellement variable avec les.conditions extérieures; en 

 outre, la décharge n'a lieu que pour un sens déterminé du champ. 



Dans le cas des corps activés, un seul sens du champ favorise le départ 

 des charges et c'est pour ce sens que le courant est maximum. Pour un 

 chaiTip de sens inverse, le courant est 1res faible au début; en elï'et, non 

 seulement les charges réparties sur le diélectrique ne peuvent quitter le 

 diélectrique, mais de plus elles tendent à annuler le champ dans le conden- 



(') Le détail des expériences et leur représentation graphique seront publiés dans 

 Le Radium. 



C. R., lyoS, I" Semestre. (T. C.Xr.VI, N° 8.) ^2 



