SÉANCi; DU II MAI 1908. 961 



rt''si(kis do charge, j'ai repris cette éliule avec un ellipsoïde en quartz 

 soufllé, d'une forme assez régulière; de plus, j'ai opéré avec des longueurs 

 d'onde différentes. 



Les résultats sont les suivants : 



> = 360Q''", K=: 3,32 1, 



X = 27oo''°, lv = 3,3i5, 

 ?. = 1200"". K -_ >,787. 



ils semblent indiquer une faible dispersion électrique anomale, pour l'ordre 

 de grandeur du champ électrique étudié. I^cs valeurs numériques de K 

 sont nolal)lement difléreules du nombre généralement admis pour la con- 

 stante diélectrique de l'eau (K = 8«)) et déterminé par les méthodes de 

 charges rapides oscillalnires. 



(^»ue l;uU-il conclure de ce désaccord nuiiii'ri(|ue? ou bien que la loi de Maxwell 

 .s"ap|)lii[iie H l'eau ou bien qu'on se trouve en présence d'un indice ajqiarent, provenant 

 d'uiie absorption d'énergie dont le liquide serait le siège dans le champ oscillant. 



I^'indice électricjue vrai est donné par la méthode de propagation par fils 



in=z -rr = -^ ] et l'indice apparent par l'étude de la transmission directe à tra- 

 vers le milieu. Si l'on considère le circuit de pro)ia^'ation (terminé par deux plateaux 

 parallèles), où règne un mode oscillatoire, l'onde se développe sur l'ensemble des cir- 

 cuits et se ferme sui- le condensateur, par les courants de déplacement à travers l'a 

 et l'eau qui remplit le récipient ellipsoïdal. Or un diélectrique n'est parfait que pou 

 une résistance infinie ; pour peu qu'il soit seiisil)lement conducteur, un courant d 

 conduction se superpose aux courants de déplacement, et il se produit ainsi au sein 

 du milieu une absorption d'énergie sous forme de chaleur Joule, une fraction du train 

 d'ondes est arrêtée. Mais, dans le dispositif nlili-é, il n'y avait aucun contact entre 

 l'eau et les armatures du condensateur; par suite tout courant de conduction était 

 rendu impossible et, d'un autre côté, l'intervention d'une capacité de polarisation n'é- 

 tait pas à craindre, car l'inlluence de la polarisation est nulle pour des oscillations 

 électriques rapides, l'ai- ^niie l'absorption d'énergie, §i elle existe, ne peut pro\enir 

 que d'une autre cause. 



Ainsi que l'a remarqué Drude, dans beaucoup de cas l'absorption est 

 plus grande qu'elle ne devrait l'être par conductibilité, et alors il y a généra- 

 lement dispersion anomale. Une fractioti de l'énergie vibratoire est alors 

 dissipée par le milieu, dans le voisinage des périodes correspondantes : on 

 est en présence d'un phénomène de résonance. Le passage de la pertur- 

 l)ation à travers une épaisseur z du diélectrique affaiblit l'amplitude dans 



le rap[)ort c ' ; pour une épaisseur égalr à la longueur d'onde comptée 



air 

 r 



e 



