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Pour cela, il suffira que nous connaissions toutes les 

 forces qui sollicitent le corps à un instant quelconque. 



Or, outre les forces extérieures qui peuvent agir sur 

 lui, nous aurons à considérer celles qui pourraient commu- 

 niquer instantanément à chaque point du corps la vitesse 

 qui lui a été imprimée, et que l'inertie tend à lui con- 

 server. 



Ces dernières se déterminent d'une manière très-simple 

 au moyen de cette remarque, que si un point matériel de 

 dm est animé d'une vitesse v, il peut être considéré comme 

 étant sollicité par une force vdm, de même sens que cette 

 vitesse, et qui serait capable de la lui imprimer instanta- 

 nément. 



Ces forces, appliquées à tous les éléments du corps, et 

 agissant seules si celui-ci est abandonné à son inertie, ou 

 jointes aux forces extérieures qui le sollicitent au même 

 instant, imprimeront à ce corps un mouvement que Ton 

 déterminera de la même manière que si le corps était au 

 repos. 



Le problème du mouvement d'un corps libre à un in- 

 stant quelconque se trouve ainsi ramené à celui de la dé- 

 termination de son mouvement initial. 



Nous ferons remarquer, dès à présent, que dans cette so- 

 lution la force centrifuge n'interviendra pas d'une ma- 

 nière explicite. C'est qu'en effet nous décomposerons tou- 

 jours les forces élémentaires vdm suivant les axes, et non 

 suivant la tangente et la normale à l'arc élémentaire dé- 

 crit, afin de conserver à notre méthode toute son unifor- 

 mité. Loin de nous toutefois la prétention de vouloir nous 

 passer en mécanique de cette idée lumineuse de la force 

 centrifuge, l'une de celles qui ont fait faire le plus de pro- 

 grès à la science, et qui font pénétrer le plus intimement 



