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 D'où le moment résultant : 



(5). ^'IV-j/P/ ==«/(*' + y-)dm-»ll(y Y + x X) 

 = «I 1 — uM(yJ -+-x X), 



I, désignant le moment d'inertie du système au temps t 

 autour de l'origine fixe, tandis que I continuera à repré- 

 senter le moment d'inertie autour du centre de gravité. 

 Le système peut donc être considéré comme sollicité , 

 après t -h dt, par une force unique P', dont la ligne d'ac- 

 tion a pour équation : 



(y — yî) ( Y — y ) -*-(* — */)(x— x ) = o. 



5. Déterminons maintenant au moyen des formules de 

 la première partie, n os 7 et 8, le mouvement que cette 

 force va imprimer au système. 



A cet effet, commençons par chercher la distance du 

 centre de gravité à la ligne d'action de la force. 



Après t h- dt les coordonnées du centre de gravité se- 

 ront : . 



X' = X -*- ce (Y - y ) dt . Y' = Y — co (X — x ) dt. 

 La dislance cherchée sera donc : 



, (Y'-^)(Y- V Jh-(X'--x/)(X--x ) 



r , = 



R 



En effectuant les réductions on trouvera : 



I 



r, = — constante. 



1 M.R 



Si nous appliquons les formules des n os 7 et 8 de la pre- 

 mière partie, nous obtiendrons pour la distance du centre 



