( mi ) 



en appelant p { ,, etc., les composantes des pressions totales , 

 on aurait ainsi : 



P„ + pj = Pz + Ytf y(lm + s f xdm - 



du 

 ~dt> 



P>y + P,»' = p * - Jif xdm + a *fy dm - 

 Piz -*-p IZ ' = V s . 

 z t p ia = M h Jyzdm -+- o a # y ejzcmw. 



z I 'p iy '= L -+- — - fxzdm — vffyzdm. 



Ces formules déterminent complètement la pression lon- 

 gitudinale, ainsi que les pressions normales supportées 

 par Taxe aux deux points où il est fixé. 



Nous croyons inutile de nous arrêter à leur discussion. 



2° Mouvement d'un corps solide autour d'un point fixe. 



A. Mouvement initial. 



6. Prenons pour origine le point fixe, et pour axes des 

 coordonnées les trois axes principaux du corps pour ce 

 point. Supposons les forces données réduites à trois forces 

 respectivement parallèles à ces axes : 



Z(ap,-,y,); Y(a: 2 ,z 3 ); X(y 3 ,s 3 ), 



les coordonnées entre parenthèses indiquant les lignes 

 d'action ou points d'application de ces forces. 



Afin de pouvoir appliquer la méthode que nous avons 

 suivie précédemment, rappelons le théorème établi n° 2 61 *, 

 à savoir : que lorsqu'une force agit sur un corps, fixé par 

 un seul de ses points, dans l'un des trois plans principaux 



