( 565 ) 



On voit immédiatement que ces pressions résultent : 



1° Des forces motrices extérieures; 



2° De la force centrifuge de la masse concentrée en son 

 centre de gravité; 



5° De l'accélération de ce dernier point. 



Dans la théorie des couples cette dernière est due au 

 couple accélérateur des forces centrifuges et à celui des 

 forces extérieures. On voit de nouveau que ces deux cou- 

 ples produisent des pressions sur le point fixe, excepté 

 dans quelques cas tout particuliers auxquels nous nous 

 sommes suffisamment arrêté dans ce qui précède. 



14. Nous venons de signaler, dans cette Théorie, s\ clas- 

 sique, de la rotation des corps, quelques imperfections que 

 notre méthode nous a fait remarquer; nous pourrions en 

 indiquer d'autres encore. 



Est-ce à dire que nous en rendions la théorie des cou- 

 ples responsable? Non sans doute. Elle est rigoureuse, lu- 

 cide, élégante; et, bien appliquée, elle conduira aux résul- 

 tats que nous venons d'exposer, et auxquels on arrive du 

 reste par l'application directe du principe de d'Alembert. 



Comment se fait-il donc que Poinsol ait commis, en 

 l'appliquant, non pas des erreurs, mais des négligences? 

 C'est, pensons-nous, parce que, préoccupé du cas le plus 

 simple pour sa théorie, il a étendu, au mouvement d'un 

 corps autour d'un point fixe, les résultats qu'il n'avait éta- 

 blis que pour le mouvement de rotation d'un corps autour 

 de son centre de gravité (*); de sorte qu'un lecteur peu 



(*) En veut-on une preuve irrécusable? Le principe, invoqué par Poin- 

 sol dans la seconde partie, n' 5, § 2, où il s'occupe aussi bien de la rotation 

 autour d'un point fixe, que de la rotation autour du centre de gravité; ce 

 principe ne peut être que le corollaire II, n° 46, de la première partie, qui 

 2 rae SÉRIE, TOME XXIV. 25 



