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 cart, les petites différences ne portant que sur la huitième 

 décimale. La concordance est aussi très-satisfaisante entre 

 l'indice calculé et sa valeur déduite de l'observation à 

 l'égard du rayon bleu ou de la raie F. Cette concordance 

 est une justification du procédé de calcul. Elle n'est point 

 atténuée par la différence qui affecte pour la raie B le ré- 

 sultat de l'observation comparé à celui du calcul. Cette 

 différence plus marquée s'expliquerait, au besoin , par le 

 fait que le rouge du spectre stellaire, mesuré par Bessel, 

 s'étendait probablement en deçà de la raie B, c'est-à-dire 

 du côté de la raie A, par suite de la moindre absorption 

 des rayons rouges par l'atmosphère. 



D'après les données précédentes, le pouvoir dispersifde 

 l'air serait égal à 0,015, ou à la moitié de celui du cristal 

 de roche. 



Si une méthode très-précise, telle que celle du réfrac- 

 teur interférenliel à l'aide de laquelle M. Jamin a mesuré 

 l'indice de la vapeur d'eau , était appliquée à la mesure de 

 la dispersion par l'air, je crois, avec confiance, que les dé- 

 ductions précédentes concorderaient d'une manière très- 

 satisfaisante avec les résultats certains que donnerait un 

 procédé si délicat, s'il est susceptible de ce mode d'applica- 

 tion. 



En se rappelant ici la loi de Biot et Aragô, d'après la- 

 quelle la puissance réfractived'un mélange de gaz est égale 

 à la somme des puissances réfractives des gaz mélangés, 

 rapportées à la pression particulière de chacun dans ce 

 mélange, on peut se demander si l'application de cette loi 

 au cas actuel ne permettrait pas de calculer les puissances 

 réfractives de l'oxygène et de l'azote à l'égard des divers 

 rayons colorés, et cela en basant les calculs sur les déter- 

 minations précédentes des indices relatifs à l'air. Je ferai 



