ET DU CHOC DES GAZ. 6S 



dans un petil Iravail publié, il y a quelques années déjà, sous le litre : 

 Explication d'un paradoxe apparent d'Hydrodynamique. On y trouvera déjà 

 cette conclusion que, contrairement à l'opinion générale, les lois d'Hydro- 

 dynami(|ue admises jusqu'ici, pourvu qu'on les discute convenablement dans 

 leur application, sont en définitive d'une très grande approximation. 



Je passe maintenant à notre sujet principal, à la discussion des expériences 

 concernant récoulemcnt des gaz froids ou chauds, en rappelant d'abord en 

 peu de mois sur quelle méthode reposait cette espèce d'expériences. 



Étant connu exactement le volume W, de gaz amené à l'orifice essayé, et 

 P et Ig étant la pression et la température avant l'écoulement, le volume W, 

 de ce gaz écoulé et tombé par la détente à la pression B, nous est donné par 

 Téquation 



w,. = w, Q (I -. «g (Hy = vvxi -. «0 Q'". 



D'un autre côté, I* et B étant toujours les pressions avant et après la sortie 

 du gaz, l'équation 



V = \/2sfEf,T„(t^-««3)[l-(^)'] 



nous donne la vitesse maxima du gaz, au moment où il est tombé de P à B. 

 Il suit de là que si nous désignons par (ms) la valeur cfl'ective de l'orifice, 

 autrement dit le produit de la section réelle s par le coefficient de contrac- 

 tion m, on a nécessairement 



d'où 



(ms) = -y ; 



en divisant ce produit par (1 + (3t.), représentant le coefficient de la dilata- 

 tion carrée du métal de l'orifice, la valeur de (ms) sera ramenée à zéro, et si 

 nous multiplions ensuite par (1 -\- (3Q, l, étant une nouvelle température à 

 laquelle nous portons le métal, la valeur 



sera celle de notre orifice efTeclif à <,. Supposons que nous fassions une nou- 

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