ET DU CHOC DES GAZ. 



31 



Le volume de gaz sec s'échappant du gazomètre dans le réservoir de zinc est, 

 avons-nous vu, 



vv = 



H,S p(B-f-/() — f 



(li + 'O . 



L 



1 -H a<, H,S 

 1 -+- at„ ~ "0" 



(B+/i) 



L (B-^'O JT, 



(E) 



Si nous le ramenons de la pression (B + /i) à B et à la température T^, il 

 devient 



H,sn 

 ' [ 



H,Sp(B-+-/i) -T 

 (B H- h) . 





(F) 



et nous avons par conséquent l'égalité 



H,Sf{B-4-/ï)— T 



(B + /() 



L 





= tns 



V 



29i:cT, 



1 — - 



(G) 



Cette équation ne renferme d'inconnue que ms. 



J'ai pu poser ici P, = B et par suite (P„ — B) = h, h étant la charge en 

 excès indiquée par le manomètre différentiel, parce qu'en raison de la gran- 

 deur de l'orifice laissé en général au réservoir de zinc Z, Z, Z, Z, la pression 

 en aval est efTectivement la même qu'à l'air libre. Nous verrons que dans 

 quelques expériences spéciales que je mentionnerai aussi, il n'en a nullement 

 été ainsi. 



L'équation (G) ne renferme d'inconnue que ms, quand on opère à froid; 

 nous ferons au contraire de T. l'inconnue dans les expériences sur l'air 

 chaud. Si par un procédé convenable on détermine le diamètre réel de 

 l'ouverture, et cela est possible, tout au moins à peu près, on a toutes les 

 données nécessaires pour calculer le coefïicient de réduction w«„wi,. Ce n'est 

 toutefois pas à cette détermination que je me suis arrêté ; c'est au contraire le 

 produit (^ins) que j'ai surtout fixé; on verra bientôt pourquoi. Ici se présente 

 encore une légère correction. L'orifice à minces parois était percé dans une 

 plaque de cuivre ; l'orifice conique était de bronze parfaitement égalisé à 

 l'intérieur; dans les expériences à froid, on n'avait pas à se préoccuper de 

 l'effet des très faibles variations de température qui pouvaient avoir lieu d'un 



