ET DU CHOC DES GAZ. 13 



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 Téqualion (A). Si, au lieu de (j(^'], nous posons «^l^j'", ce qui est, d'après 



la Thermodynamique, la densité du gaz dans la veine à sa vitesse maxima, 



il vient 



y ^ m - 



ou, en remarquant que c?=-~-°, 



BT 



p„-p,)BTPr 



v = ^.,' 



AToPjf 



Faisons, en outre, comme ci-dessus 



L'équation précédente devient par là 



'=y/25E(c,-0fl-^lT(^y' (AO 



Mais sous cette forme corrigée et déjà nouvelle, cette équation est encore 

 toute autre que (A). Pour de faibles dilTérences de charges, c'est-à-dire 

 lorsque le rapport ' "'7 '' est très petit, elles donnent des résultats numé- 

 riques très peu ditïérents (je reviendrai sur ce point en temps et lieu) ; mais 

 ces différences croissent, et rapidement, à mesure que (P„ - P,) devient plus 

 grand; et la différence réellement caractéristique des deux équations, c'est 

 que tandis que l'ancienne donne V=co pour P, = (ce qui est à fort 

 peu près le cas quand , par exemple, l'air atmosphérique se précipite dans 

 le vide d'une machine pneumali(|ue), l'équation plus correcte (A) conduit à 

 une limite, fixe pour chaque gaz (ainsi pour l'air atmosphérique la vitesse 

 maxima que puisse prendre la veine fluide serait environ TSo""). Au premier 

 abord, on n'aperçoit pas la raison mécanique d'une différence aussi radicale 

 et il semble que si ''■^^■^^^^ représente bien réellement la hauteur virtuelle de 

 chute des particules, on doive avoir V =- co , puisque 6' = pour P, = 0. 

 En y regardant pourtant de plus près on reconnaît qu'il ne saurait en être 

 ainsi. 



