12 RECHERCHES SUR LES LOIS DE L'ECOULEMENT 



Remarquons maintenant que la plus grande partie du travail total F est 

 employée à mettre les particules du gaz en mouvement et que, par consé- 

 quent, la moitié de la force vive représentée par ce mouvement doit être 

 égale à ce travail F. — V étant la vitesse et g la gravité, on a donc pour 

 l'unité de poids de gaz écoulé dans l'unité de temps 



V 



r cp — c„"| 



d'où 



V=^,,Ec„t[.-(^;)'] (A) 



Cette nouvelle équation relative à l'écoulement des gaz diffère considéra- 

 blement de l'ancienne, non seulement sous la forme qu'on lui laissait habi- 

 tuellement, mais même sous une forme déjà appropriée aux phénomènes 

 physiques réels qui ont lieu pendant l'écoulement. Il est, je pense, tout à la 

 fois intéressant et utile de montrer les raisons et l'étendue de celte différence. 



Si les gaz et les vapeurs étaient aussi peu compressibles que les liquides 

 en général, et surtout s'ils étaient dénués de leur propriété la plus essentielle, 

 de tendre toujours à remplir tout l'espace qui leur est otïert, la loi d'écoule- 

 ment des liquides s'y appliquerait sans modification. 6 étant la densité, à la 

 pression P„ tout aussi bien qu'à la pression P,, la différence (P„ — P.) repré- 

 senterait l'excès de charge en kilogramme par mètre carré, et le quotient de 

 cette charge par le poids $ du mètre cube représenterait la hauteur métrique 

 de la colonne de fluide au-dessus de l'orifice, en d'autres termes, la hauteur 

 de chute de chaque particule écoulée; on aurait en un mol : h = ' °7 ' , et 

 par suite V = V^ylt- Mais, en réalité, le volume du gaz change pendant 

 récoulemenl, et comme la température reste à très peu près la même, il faut 

 tout au moins remplacer la densité è par sa nouvelle valeur $ f^]. L'équa- 

 lion de l'écoulement devient alors 



V 



. (P.-P.)Po 

 2» 



Sous cette forme, déjà plus correcte, elle ne ressemble pourtant pas à 



