ET DU CHOC DES GAZ. 9 



plus lard mes réserves provisoires sur le caractère de généralité et de rigueur 

 de cette loi. 



Considérons un gaz quelconque qui s'écoule sous une charge constante 

 par un orifice quelconque. Désignons par P„ la pression du gaz en amont, 

 exprimée par exemple en kilogrammes par mètre carré, par V„ le volume 

 de l'unité de poids du gaz (ou en kilogramme). Désignons par P, la pression 

 que supporte la veine en aval, et par V, le volume de l'unilé de poids du 

 gaz là où il a la vitesse maxima. On verra de suite l'importance de cette 

 spécification. Le travail exécuté pour faire écouler V„ dans l'unité de temps, 

 par exemple, sera visiblement P^Vo. D'un autre côté, la veine supporte, au 

 moment où elle arrive en aval, la pression P, < P„, et son volume devient 

 V, > V„. 11 s'opère donc un travail mécanique P,V, en sens opposé du pré- 

 cédent PoVo. Une partie du travail réellement dépensé a donc pour expres- 

 sion 



PoVo-P.V, = F'. 



Avant d'aller plus loin, je dois faire une remarque très importante, sans 

 laquelle on pourrait être induit en erreur sur la valeur de celte différence. 

 Dans plusieurs de mes travaux sur la Thermodynamique, el notamment dans 

 la troisième édition de mon Ouvrage sur celle branche de la Physique-iMéca- 

 nique, j'ai démontré un théorème qui concerne précisément le phénomène 

 de l'écoulement d'un gaz ou d'une vapeur, qui passe d'une pression constante 

 P„ à une aulre constante aussi P, < P„ . J'ai montré qu'on a toujours la 



relation 



Po(V„-iI'') = P.(Vi — «T), 



Vo désignant le volume initial du fluide et V( le volume après la chute de 

 pression P„ ^ P, et T le volume total des atomes du gaz, volume qu'on peut 

 négliger en général pour les pressions modérées. Le côté original el presque 

 paradoxal de cette relation, c'est qu'elle est correcte indépendamment de la 

 tempéralure que prend le fluide par suite de sa chute de pression. Cette 

 température est, en cITet, toujours inférieure à celle qui répondait à P„; elle 

 l'est très peu pour les gaz on les vapeurs fortement surchaulïécs; elle l'est 

 considérablement pour les vapeurs saturées. Le théorème en question est 

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