ET DU CHOC DES GAZ. i05 



f|iioI(|iie sorte fictive, nous substituons la fraction '/,. que nous avions déter- 

 minée a priori comme la véritable valeur de a. 

 Substituons en elVel dans notre équation 



v = _lu±\/ii'H- '^ 



ô V i) WS.'J 



les valeurs convenables 



U = ()55»",70, 

 ms = 0'"',OOOH't., 

 d" = OS741(i, 

 ;; = OSOli!)^ , 



nous trouvons : 



V = 18'"". 



N'imjiorte laquelle des ex|)ériences que nous pourrions |)rendre sur nos 

 Tableaux nous conduirait à un résultat analogue à celui que nous venons de 

 trouver : à savoir que les résultats expérimentaux obtenus quant au cboc 

 d'une veine gazeuse contre un plan indéfini sont absolument inconciliables 

 avec riiypothèse qui adjuge aux particules du gaz un mouvement continu 

 et nécessaire duquel résulteraient ce (|ue nous appelons la température el la 

 pression du tluide. Nous allons voir que nos expériences sur récoulement 

 des gaz à diverses températures conduisent absolument aux mêmes consé- 

 quences. 



La démonstration que je viens de dotuier (piaiit aux cbo<s des gaz, dans 

 riiypotlièse de la Tbéorie cinétique, et celle (|ue j(> vais donner dans le njémc 

 l)ul quant à leur écoulement, reposent en définitive sur un principe de Méca- 

 ni(pie qui, pour bien des personnes, peut fort bien ne pas sembler évident à 

 première vue et sur lequel je crois donc nécessaire de m'étendre convena- 

 blement pour donner î\ mes démonstrations leur valeur réelle. Ce principe 

 peut s'énoncer comme il suit : 



Le travail mécanique qu'il faut dépenser pour communiquer à une masse 

 matérielle ni une vitesse V n'est nullement le même si la masse est primiti- 

 vement en repos ou si elle possède déjà une vitesse initiale l'; et la dépense 

 de travail mécanique ainsi que la force vive totale qu'elle représente sont 

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