ET DU CHOC DKS GAZ. 101) 



Le principe de iMécanique que je viens de spécifier et de démontrer sous 

 une forme physique cl pour ainsi dire palpable, s'applique direclemenl à tout 

 ce (jui concerne le choc et l'écoulement des gaz et des vapeurs. Selon que 

 nous considérons ces tluides comme formés de particules (masses matérielles 

 très petites) en repos relatif ou en élat de mouvement nécessaire, nous 

 devrons arriver à des résultats différents quant à la force vive (pie représente 

 le gaz qui s'écoule d'un orilice ou qui heurte un plan. Nous avons ici aussi 

 dans l'une des hypothèses, des particules, des masses très petites y. animées 

 d'une vitesse unique V et représentant par suite une force vive 



ou un travail mécanique équivalent; et dans l'autre hypothèse, le? mêmes 

 masses ^ animées, en partie au moins, d'une somme de vitesse (U + V) et 

 représentant par conséquent une force vive 



Je n'ai plus à revenir sur ce qui concerne le choc; j'ai montré plus que 

 suffisamment que les résultats expérimentaux qu'on obtient ne concordent 

 nullement avec l'hypothèse d'une vitesse U préexistant dans les atomes. — 

 La même conclusion est peut-être plus facile encore à démontrer en ce qui 

 concerne l'écoulement tout simple d'un gaz par un orifice donné. 



Dans l'ancienne équation l'Hydrodynamique 



-2(ji\>„-P,) 



donnant la vitesse d'un gaz en fonction de la charge ( P„ — ^ P,) = H et de la 

 densité J, il est visible que le rapport '.' exprimant la hauteur de chute qui 

 serait capable de produire V, répond aussi à la totalité de force motrice 

 disponible pour mettre le gaz en mouvement : or cette force n'est capable 

 que d'une somme donnée parfaitement définie de vitesse. Puisqu'elle nous 

 donne, expérimentalement, une vitesse V,, on ne peut pas lui attribuer une 

 autre vitesse dont la valeur serait 



