IdO RECHERCHES SUR LES LOIS DE L'ÉCOULEMENT 



Celle ancienne équalion, dans les liniiles de pressions où j'ai opéré, est toul 

 an moins 1res approxinialive comme expression lliéoriqne des phénomènes. 

 Arrélons-nous loulefois de préférence à réquation de Weisbacli (lui passe 

 pour liiéori(|uemenl rigourense, en ce sens qu'elle semble exprimer la lola- 

 lilé V, de vitesse disponible. Si diiïérenle de la précédente que semble celte 

 équalion, il est évident que c'est pourtant encore le rapport (|;) (lui y repré- 

 sente la lotalité de force motrice dis|)onible pour melli'e en mouvement les 

 masses isolées ij. de gaz. Nous pourrions, il est vrai, écrire 



y i,.rv. -V- v; =\/ ar/Ecj 1^1 - g)'j , 



Ve étant la vitesse effective observée et « étant toujours la fraction répondant 

 à la somme de parties qui reçoivent effectivement la vitesse (U + V), et dire 

 que la différence qui existe entre la vitesse exprimée par le radical de droite 

 et la vitesse expérimentale V, dépend précisément de la vitesse inliérente aux 

 particules et dont nous ne tenions pas compte. Ce serait là, pourrait-on dire, 

 le vrai sens ou plutôt la vraie origine du coefficient de réduction que nous 

 sommes obligé d'écrire dans toutes nos écpiations dites théoriques. 



Cette argumentation toutefois n'est que très spécieuse; mais elle n'a aucune 

 solidité réelle. 



1° Nous savons en effet que le rapport 





dans lequel \V désigne le volume débité par unité de temps et s la section de 

 l'orifice d'écoulement, dépend surtout, et même presque exclusivement, de la 

 nature de cet orifice. Or il est évident que si la vitesse U est une réalité, 

 le nombre de particules qui reçoivent la vitesse (U -H V) ne peut au contraire 

 en aucune façon dépendre de la forme de l'oritice; «, en un mot, est néces- 

 sairement une constante. 



