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puissance d'élaslicilé (jiii réside dans le lUiide, toutes les parlies constilulive< 

 s'appuieni les unes contre les autres et à Papproclie du plan, elles sont 

 obligées, par suite, de dévier (jnidHcllement de leur direction primitive, de 

 décrire des courbes d'un rayon de plus en plus grand dont la direction 

 finale forme un angle droit avec Taxe de la veine. — Il est donc visible (pie 

 dans rbypolbèse (/l) ou (fi), il n'y a point de choc proprement dit. Suppo- 

 sons, au contraire (bypofbèse C), les gaz formés de parlicules absolumeni 

 indépendantes les unes des autres et séparées par des intervalles vides, si 

 réduits cpi'on veuille d'ailleurs. En ces nouvelles conditions, une partie au 

 moins des particules animées de la vitesse (T +V) (U étant leur vitesse 

 piopre relative à la température T à laquelle on a porté le gaz et V la vitesse 

 additionnelle en vertu de laquelle se fait l'écoulement), une partie, dis-je, 

 frappera directement l'obstacle rigide constitué par le plan et se réfléchira 

 en ligne droite en arrière; toutes les particules frapperont le plan ou, ce 

 qui revient au même, se frapperont entre elles, après réflexion, avec la 

 vitesse V au moins. Je montrerai de suite l'importance de ce fait. Aucune 

 particule ne décrira de courbe; toutes suivront des lignes droites brisées. 

 En ce cas visiblement, et seulement en ce cas, il y auia choc réel, direct ou 

 indirect, avec le plan. Voyons maintenant si les résultats que doit, selon la 

 Mécanique rationnelle, donner ce choc sont conformes avec ceux (|ue nous 

 fait connaître l'expérience. 



Soit V la vitesse propre aux particules et répondant à la tem|)ératui'e Tou, 

 plutôt, constituant cette température. Je reviendrai en temps et lieu sur la 

 nature et les caractères de celte vitesse. Concevons (fig. 8, pi. 11) une veine 

 gazeuse s'échappant sous la charge en excès (?„ — P.) = /' P^'" un orifice 

 cylindrique et allant norn)alement vers le plan avec la vitesse V. Puisque la 

 piession P„ du gaz dans le réservoir A d'où il s'échappe sous pression con- 

 stante et la pression P, qu'il prend dans l'ajutage résultent des chocs des 

 atomes contre les parois, il faut admettre que les particules élastiques se 

 meuvent dans toutes les directions imaginables. Nous pouvons pourtant 

 simplifier cette représentation en ramenant tous ces mouvements à deux 

 directions principales, une fois que le gaz est engagé dans l'ajutage. L'une 

 normale à la nappe du cylindre et suivant tous les rayons imaginables de 



