ET LE DYNAMISME DE L'AVENIR. 25 



La forme de celle équation est un peu difl'érenle de celle à laquelle j'étais 

 arrivé dans mon Mémoire de 1882. La raison en est que je n'avais pas tenu 

 compte des molécules de la seconde catégorie, de celles que |)oursuil le 

 plan (âx) et qu'il atteint quand la vitesse V > U sin 0. Mon ami Dwelshau- 

 vers-Dery m'a rendu attentif à celte omission et m'a permis de combler ainsi 

 une lacune qui n'est pas sans importance. Qu'il reçoive ici tous mes remer- 

 ciements. 



L'équation précédente peut se mettre sous la forme 



R = AV 



5\v: 



et si l'on y fait V très petit par rapport à U, on a simplement : 



R = AUV. 



C'est l'équation que j'avais donnée, et elle était alors suffisamment approxi- 

 mative, puisque, dans mes expériences, la valeur de V avait toujours été 

 relativement petite. Quoi qu'il en soit, on voit que la précédente analyse, à 

 laquelle on ne peut plus faire aucune objection plausible, conduit au même 

 résultat général, à savoir : 



Que la résistance des gaz serait une fonction de température , si la Théorie 

 cinétique était l'expression de la vérité. 



On voit que, bien contrairement à l'assertion de M. Clausius, j'ai parfaite- 

 ment tenu compte de toutes les circonstances possibles et que j'ai de plus 

 indiqué nettement dans quelles limites les intégrales doivent être prises. Le 

 rôle perturbateur qu'on pourrait faire jouer aux chocs des atomes entre eux 

 est ici à rejeter complètement. Qu'un atome, avant de frapper le plan ou 

 d'être frap[)é par lui, ait parcouru un million de mètres librement ou que [)ar 

 suite du conflit avec les autres atomes, il n'ait parcouru librement qu'un di.c- 

 millièmc de millimètre, le résultat de son action sur le plan ne dépend que 

 de sa vitesse et de sa direction actuelles, pendant la durée négligeable de la 

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