i94 KECHEUCHES SUR LES LOIS DE L'ECOULEMEM 



fluide où la vitesse est à son maximum. Dans celte section, il ne peut passer, 

 en sens contraire du mouvement, que deux catégories de molécules : 1" celles 

 qui arrivent de toutes les directions possibles de l'espace externe au réservoir 

 et auxquelles j'ai dû naturellement supposer la même température, disons 

 la même vitesse, qu'à celles de l'intérieur du vase, avant l'écoulement; 

 2» celles qui reviennent sur elles-mêmes, après avoir frappé l'obstacle 

 externe, et dont la vitesse ne peut être que (U + V). L'effort de réaction 

 en arrière dans le réservoir doit être forcément égal à l'effort de poussée en 

 avant contre la plaque résistante, puisque tous deux sont dus à la somme 

 (U _|- V). Le terme (V — U) en un mot est absolument inadmissible. Je me 

 hâte toutefois de le dire, la critique de iM. Folie a porté mon attention sur 

 un point que j'avais bien à tort perdu de vue. Le lecteur sourira lorsque 

 j'aurai dit la raison de ce lapsus : dans l'examen du pliénomène, j'ai cessé 

 d'être thermodynamicien, pour devenir exclusivement cinétiste. 



En posant (L' + V), j'ai admis implicitement que U, dans la section 

 transversale de la veine, est le même que dans le réservoir ; or c'est là ce 

 qui est impossible. Au moment où le gaz passe de la pression interne P„ à 

 la pression externe P, , il s'opère une détente et un refroidissement; U diminue 

 donc, de quelque façon qu'on explique cinéti(|uemenl ce phénomène; et celte 

 diminution est même facile à exprimer algébriquement. 



D'après la loi de Weisbach, sur la validité de laquelle je vais revenir à 

 l'instant, on aurait, pour l'air atmosphérique à 0« ou T= 272%8S, et pour 

 une chute de pression P» s P, 



Mais nous avons pour le changement de température d'un gaz qui éprouve 

 une telle chute de pression en rendant le maximum de travail externe : 



et d'un autre côté, nous avons aussi, d'après la théorie cinétique, 



u. = L'„ \/ ^ ; 



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