ET DU CHOC DES GAZ. 



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piston ira en croissanl et précisément à l'inverse de la diminution de ce 

 volimie. La pression sur ce piston ira donc en croissant en raison inverse 

 du volume : suli-(ud la loi de Mariotte. 



[H). Admelloiis qu'au contraiie les parois soient absolument imperméables 

 à la cbaleur, autrement dit et cinéliquemenl purlanl, admettons (pie ces 

 parois soient forn)ées d'une matière rigide et incapable de vibrer, quels que 

 soient les chocs qu'elles reçoivent; faisons encore avancer le piston. A mesure 

 que le volume diminuera, non seulement le nombre des atomes frappant la 

 sm-face du piston croilra comme tout à l'heure, mais ces atomes, [nippanl 

 un corps en mouvement, rebondiront avec une vitesse |)lus grande, et puisque 

 c'est cette vitesse qui de fait constitue la température, le gaz s'échuaffem. 

 Il est ici facile de s'assurer (ju'en partant du principe des forces vives, pour 

 calculer le surplus de travail emmagasiné, on arrive précisément à la loi 

 exponenlielle bien connue de la Thermodynamique : 



P=Po 



v„' 



Bv 



(C). Si nous faisons l'opération inverse, si nous supposons que le piston, 



placé en P' P' (fig. 2), recule 

 lentement (les parois étant tou- 

 jours imperméables au calo- 

 rique), le nombre des atomes 

 frappant le piston dans l'unité 

 de temps ira en diminuant, et 

 la vitesse des atomes, la tempé- 

 rature, ira de même en diminuant; au lieu de dépenser du travail pour 

 la compression du gaz, nous en gagnerons au contraire, et la détente se fera 

 suivant la même loi de Thermodynamique ci-dessus. 



(/)). Enfin, supposons le piston remplacé par une paroi fragile placée en C C 

 (llg. 3); supposons le cylindre fermé aux deux extrémités, la partie C C A A 



Fi". ± 



