ET LE DYNAMISME DE L'AVENIR. 49 



sera frappé des considérations précédentes; elles peuvent seules conduire à 

 la Théorie correcte de récouicment des gaz. 



Il va maintenant ni'étre facile de montrer Tobjection sérieuse qu'on peut 

 faire, du moins à première vue, à la méthode que j'ai employée pour calculer 

 les vitesses maxima du gaz à Torifice d'écoulement. Elle est bien différente 

 de celle que fait M. Clausius. 



Si l'air, sans avoir pour cela une autre densité, était un corps relative- 

 ment incompressible, comme l'eau, par exemple, on aurait pour l'expression 

 de la vitesse d'écoulement 



Y étant le volume débité par unité de temps par le gazomètre et S étant la 

 section effective de l'orifice. V est évidemment une vitesse minima. Le gaz, 

 étant parfaitement élastique, doit se détendre, et il se détend en effet, 

 pendant qu'il passe de la pression ?„ du réservoir de compression à la pres- 

 sion P,. du rés<'rvoir de i-aréfaclion. Le volume spécifique W^ est connu à la 

 pression P^; si nous connaissions aussi le volume spécifique W^ là où la 

 veine possède la vitesse maxima, nous aurions rigoureusement : 



V, = 



Toutefois, pour pouvoir écrire, sous forme générale, 



W.= W„[j^J^>, . . . ■ (A) 



il faudrait, non seulement que le gaz, pendant l'écoulement, ne reçût ni ne 

 perdît de chaleur du dehors, ce qui est à la rigueur possible approxinmli- 

 vemenl, mais il faudrait encore que là où la vitesse des molécules est à son 

 maximum dans la veine, on eût : 



p = p • 



il faudrait, en un mot, que, quelle que soit la grandeur de la différence 

 (Py — P,), cet excès de pression suffît pour donner à l'unité de masse de 

 gaz l'accroissement de vitesse V^^ > Vy. Or, si nous allons de suite à l'extrême, 

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