40 LA CINÉTIQUE MODERNE 



sphères. Tout est conforme i'i la Tliéorie cinélique, tout aussi bien qu'à la 

 Théorie dynamique. Si, au réservoii' où h pression est d'une atmosphère, 

 nous substituons un condenseui- où la pression serait tenue à un cinquan- 

 tième d'atmosphère, |)ar exemple, comme cela est réalisable, il n'y aurait 

 rien d'essentiel de changé aux phénomènes; l'abaissement de la température 

 serait |)lus grand que précédemmeni, parce que le travail interne serait 

 plus grand, mais la \apeur serait loujouis l'orlemenl surchaulïée dans l'en- 

 ceinte où elle se; précipite. 



Il semble donc qu'on pourrait encore soutenir, connue le lait M. Clausius 

 quant à l'air, que la densité de la veine gazeuse, au moment où elle 

 s'échappe, est presque la même (|ue dans la chaudière et (jue par consé- 

 quent la vitesse moléculaire normale à ISS^^S pour la vapeur, reste 

 constante. — Un examen plus attentif du phénomène nous amène pourtant 

 promptement à d'autres idées. Tandis que la vapeur saturée à 152^,22 

 tout comme la vapeur suichaullee qui remplit le condenseur, est parfaite- 

 ment limpide, la veine, au moment où elle s'échappe du réservoir de com- 

 pression (de la chaudière), esl furtement trouble; elle conlient de l'eau en 

 poussière, absolument comme la vapeur qui se détend sous un piston; ainsi, 

 non seulement la pression a baissé, mais le volume s'est accru, il s'est opéré 

 une détente proprement dite, dont l'ellet mécanique a élé d'accroilre consi- 

 dérablement la vitesse des molécules de vapeur, cl d'abaisser la tempéra- 

 ture. Il ne peut à cet égard s'élever le moindre doute. Si l'on désigne par S 

 la section efîeclive de l'orifice d'échappement, par Yo le volume écoulé, de 

 vapeur à cinq atmosphères, la vitesse, à cette densité, est : 



Si l'on désigne par W^ le volume spécifique de la vapeur à cinq atmo- 

 sphères et par W le volume spécifique répondant à la parlie la plus 

 contractée de la \eiiie, on a, |)oui' la vitesse en cette section, 



/ w 

 v = vJ — 



\\v„ 



