ET LE DYNAMISME DE L'AVEiMR. 35 



détend, c'esl-à-dire augmente de volume et se refroidit; comme expression 

 mathématique de cette détente, j'ai admis l'équation bien connue de Ther- 

 modynamique 



w_w.(Ei; 



dans laquelle W^, est le volume spécifique initial d'un gaz à la pression Po 

 et W le volume que prend ce gaz quand, sans recevoir ni perdre de chaleur 

 du dehors, il passe de la pression P„ à la pression P< P„, en rendant tout 

 le travail externe possible. La question se réduit à savoir : 



1" Si l'équation de Thermodynamique est ici applicable ; 



2" Si l'on peut admettre que le gaz, au moment où il acquiert sa plus 

 grande vitesse, ne reçoit ou ne perd effectivement pas de chaleur du 

 dehors; 



3° Enfin si l'on est en droit d'admettre qu'à la section où la vitesse est 

 arrivée à son maximum, le gaz n'est effectivement plus soumis qu'à la pres- 

 sion du réservoir où il se jette. 



Dans le cas d'une réponse atlirmative à ces trois questions, la vitesse du 



gaz devient évidemment 



-v.©^v.(yS. 



Vo étant la vitesse initiale mesurée directement; et cette vitesse calculée est 

 aussi correcte que les neuf dixièmes des inconnues calculées avec les équa- 

 tions de la Thermodynamique, équations dont, tontes théoriques qu'elles 

 sont, personne n'a jamais révoqué en doute l'exactitude, bien que la valeur 

 calculée de l'inconnue ne puisse non plus être vérifiée directement. On n'a 

 jamais douté, par exemple, de l'exactitude de la belle équation de M. Clau- 

 sius relative au volume spécifique d'une vapeur saturée, et pourtant en Phy- 

 sique appliquée, il est à peu près impossii)le de déterminer directement et 

 exactement ce volume, de façon à vérifier l'équation. 



Nous n'avons pour le moment à nous occuper que de la première des 

 conditions ci-dêssus; nous n'avons à résoudre qu'une seule question ; le gaz, 



