ET DU CHOC DES GAZ. i29 



attractives et par des Forces répulsives, de Tintensité desquelles nous n'avons 

 pas même à nous occuper, inleosité en tous cas très faible et Forces disposées 

 de telle sorte que deux atomes, qu'ion suppose poussés Tun vers Paulre par 

 une impulsion, oscillent en s'approdiant et en s'éloignant alternativement Tun 

 de Taulre. Admellons pourtant toujours cette condition formelle, sans laquelle 

 la Cinétique |)erd son nom, à savoir : que ce sont ces oscillations (ayant lieu 

 de la même manière pour ions les atomes) (pii donnent lieu à la pression 

 exercée par le gaz et constituent de fait ce que nous appelons la température. 



Je prends pour exemple im gaz simple, pour ne pas complicpiei' inutilement 

 mon exposé, et tout en concédant de suite que |)eul-ètre aucun des gaz connus 

 n'est réellement simple. 



Dans cette nouvelle hy|)otl]èse, il n'y aura plus, si l'on veut, de chocs 

 d'atomes, ni entre eux, ni contre les parois des récipients; il suiïira pour cela 

 que la force répulsive croisse plus vite en intensité que la force attractive, 

 lorsque les distances diminuent. Au zéro alisolu de tem|)éralure, les atomes 

 d'un gaz ainsi bûli seront en repos el par hypothèse le gaz n'exercera plus 

 aucune pression. Dès que la température s'élèvera, c'est-à-dire dès que, par 

 ime raison ou une autre, les oscillations commenceront, l'amplitude des 

 écarts des atomes entre eux tendra à ci'oitre, mais comme le gaz est main- 

 tenu à un volume donné par les parois, c'est précisément de cette tendance 

 que naiira la pression exercée en tous sens. 



Il suffît maintenant d'un instant de réflexion pour reconnaître que dans 



celte nou\elle hypothèse, si différente de celle de la Cinétique pure, la 



pression absolue qui s'exercera sur une surface résistante donnée, dépendra 



pourtant aussi de la direction moyenne des mouvements de chaque paire 



d'atomes prise isolément et tout au hasard. En analysant les choses, nous 



trouverons encore que la somme totale des oscillations dirigées normalement 



s'élève au tiers de la somme totale des oscillations d'atomes en rapport avec 



le [dan. Par ce seul fait que c'est à l'ensemble des vitesses normales au plan 



qu'est due la pression, il n'est besoin d'aucune Algèbre pour voii- (|ue : 



Cette pression s'accroîtra, si nous donnons une vitesse accessoire, 



soil au plan, soit à la masse totale de gaz. Il y aura ici addition de 



la vitesse accessoire V et de la vitesse moyenne \\ jiropre à la lem- 



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