ET DU CHOC DES GAZ. 183 



calorique rayonnani, qiraucun analyslo, à ma connaissance, n'a jamais 

 essayé de construire en cleliors d'un milieu élastique jusque dans ses subdi- 

 visions infinitésimales, c'est-à-dire d'un milieu dont toutes les parties soient 

 dans un état de relation réciproque continue et indépendante du temps. 



II. Je passe au second exemple que je disais vouloir examiner. Il est, en 

 un tout autre sens, tout aussi frappant (pie le précédent. 



Supposons notre atmosphère constituée cinélif/aemenl : billes élastiques, 

 ou groupes d'atomes s'attirant entre eux et vibrant, ou groupes d'atomes 

 (molécules) doués d'une |)uissance ré|)ulsive ne s'étendant qu'à une faible 

 dislance autour du centre de gravité, se mouvant, dans les trois hypothèses, 

 en ligne droite avec une vitesse moyenne U, pour une température absolue T, 

 et dans toutes les directions imaginables. Supposons setdement, pour un 

 moment et par impossible, (|ue ces billes, ou grou|)es d'atomes, ne se rencon- 

 trent jamais (nous veirons bientôt que cette supposition ne change rien au 

 fond des choses). — Les molécules qui partent de la surface de la Terre, et 

 qui s'élèvent verticalement, perdront peu à peu de leur vitesse ascendante, par 

 suite de leur pesanteui-; arrivées à une certaine hauteur H, elles auront perdu 

 touie leur vitesse et elles commenceront à retomber. Les molécules dirigées 

 obliquement perdront de même de leur vitesse en s'élevanl, mais elles décri- 

 ronl des courbes du second degré, dont la distance du sommet à la Terre 

 dépendra de l'inclinaison au point de départ. En raison de la faible valeur 

 relative de U, nous pouvons ici faire abstraction de la diminution de la 

 pesanteur en fonction des hauteurs, et nous pouvons aussi admettre que 

 la direction de la pesanteur est |)artout parallèle à elle-même. Dans ces con- 

 ditions, on a visiblement H„ = ^^; et la, courbe décrite est une parabole, 

 dont le sommet se trouve à une dist.ince de la Terre exprimée par : 

 h = H„sin-cy, cî étant l'angle avec l'horizon au point de départ. La vitesse 

 horizontale est partout U cosa; et comme au sommet elle est la seule à 

 considérer, on a aussi 



