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 che superficielle d'un liquide quelconque. Il est permis, 

 en effet, d'affirmer aujourd'hui que la surl'ace libre d'un 

 liquide déterminé est comparable à une membrane qui, les 

 conditions demeurant les mêmes, est tendue à peu près 

 également dans tous les sens. D'après cela, l'enveloppe de 

 notre infime gouttelette est le siège d'une force qui tend à 

 la contracter suivant toutes les directions : or, c'est pré- 

 cisément cette force de contraction de la surface libre des 

 masses d'eau répandues, soit dans l'atmosphère, soit sur 

 le globe même, qui, selon nous, joue dans la nature un 

 rôle immense, c'est cette tension si longtemps mysté- 

 rieuse qui nous paraît constituer une source puissante de 

 manifestations tour à tour calorifiques, électriques et 

 mécaniques. 



» Avant d'aborder notre sujet, citons une preuve de 

 l'existence de la tension à la surface d'un liquide; comme 

 cette force ne réside qu'à la couche superficielle, nous 

 pourrons opérer aussi bien sur une lame mince que sur 

 une masse pleine; pour plus de facilité, employons, non 

 pas directement l'eau, mais le liquide glycérique de 

 M. Plateau, c'est-à-dire une solution d'eau de savon addi- 

 tionnée d'une quantité convenable de glycérine;ce liquide 

 donne, comme on sait, des lames d'une très-grande per- 

 sistance. Procurons-nous un système en fil de fer, com- 

 posé d'un carré horizontal porté par de petits pieds; pre- 

 nons, en outre, un fil de soie très-fin, nouons-en les deux 

 extrémités, puis mouillons-le entièrement de liquide gly- 

 cérique. Dès lors, il suffira de plonger le système solide 

 dans la solution, et de l'en retirer ensuite, pour réaliser 

 une lame liquide très-mince occupant le carré; si, sur 

 celte lame, nous déposons alors avec précaution le fil de 

 soie mouillé , celui-ci présentera une figure irrégulière; 



