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flotter en étalant ses brillantes couleurs, la laisse au con- 

 traire attachée à la pipe; dès ce moment, la bulle se 

 dégonflera d'elle-même, très-lentement d'abord, puis de plus 

 en plus vite, jusqu'à ce (jue tout l'air insufllé soit chassé; 

 et pourquoi cela? Simplement parce que l'efl'ort de Tenlant 

 a été communiqué virtuellement à la mince enveloppe 

 colorée, et se retrouve maintenant dans l'énergie du mou- 

 vement de l'air qui sort du tuyau de la pipe. 



» Mais le capital prêté n'est pas toujours rendu en 

 valeurs de la même espèce, c'est-à-dire en unités de tra- 

 vail; en cfl'et, si Ton réalise une simple lame plane d'eau 

 de savon, que reste-t-il de l'énergie des couches super- 

 ficielles aussitôt après que la lame a crevé? Ici se pré- 

 sente l'une des mille applications du grand principe de 

 l'équivalence du travail et de la chaleur, l'un des plus 

 féconds de la physique moderne ; la petite masse liquide 

 qui constituait la lame, et qui a perdu son énergie 

 potentielle, a subi une élévation correspondante de tempé- 

 rature. 



D Ainsi la diminution de la surface libre de l'eau peut 

 produire , suivant les circonstances, soit du travail, soit de 

 la chaleur, soit encore, et c'est là le cas le plus général, 

 les deux à la fois, mais toujours le principe de l'équiva- 

 lence est pleinement satisfait; en d'autres termes, la somme 

 rendue équivaut exactement au capital prêté, qu'elle con- 

 siste en unités de travail ou en unités calorifiques. Par 

 analogie, concluons qu'une masse d'eau ne peut acquérir 

 un accroissement de surface libre sans se refroidir, ni sans 

 entraîner une perle de travail. 



» Ces notions sont un peu abstraites , mais elles vont 

 nous permettre d'examiner le cycle d'opérations qu'exé- 

 cutent constamment les eaux répandues dans la nature, 



