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spliôrc à l'épaisseur sur la grande , tend vers une limite cnnsianle h 

 mesure que le petit rajon diininne .; celle limite , déduite de la l'or- 

 niule , est égale au carré du rapport de la circoiif'érctice au diamètre 

 divisé par six, c'est-à-dire, égale à environ -j- ; ainsi quand une très- 

 petite sphère est mise en contact avec une grande , l'éiectricilé se 

 partage entre elles dans le rapport d'environ cinq fois la surlace do la 

 petite à trois fois celle de la grande. 



Pendant que deux sphères de rayon quelconque sont en contact , 

 l'épaisseur de la couche électrique varie à leurs surfacrs : on trouvera 

 dans le mémoire, des formules au moyeti desquelles on peut calculer 

 la quantité d'électricité en chaque point de chacune des deux sphères. 

 11 résulte de ces formules que l'électricité est nulle au point de contact , 

 et très-faible en général sur les deux sphères jusqu'à une assez grande 

 distance de ce point. L'épaisseur de la couche fluide au point diamé- 

 tralement opposé à celui du contact , est toujours plus grande sur la 

 petite sphère que sur la grande 5 à mesure que io rajon de la pre- 

 mière diminue , le rapport de l'épaisseur sur l'une à l'épaisseur sur 

 l'autre , tend vers une limite constante que le calcul détermine et qui 

 est égale à 4 > 2 , ou à-peu-près ; la pression électrique en ce point de 

 la petite sphère, qui doit croître comme le carré de l'épaisseur, de- 

 vient donc à la limite , égale à environ dix-sept fois la pression qui a 

 lieu sur la grande sphère : ainsi , lorsque l'on pose une très -petite 

 sphère, par exemple une tète d'épingle, sur un globe électrisé , l'élec- 

 tricité se condense quatre fois et un cinquième au point de la petite 

 sphère opposé à celui du contact; et en même teras la pression élec- 

 trique y est augmentée dans le rapport de 17 à i. C'est pour cet'e raisoa 

 que la petite sphère fait en partie l'office dune pointe , et qu'elle .fa- 

 cilite la déperdition du fluide électrique dans l'air. 



Pour rendre plus facile la comparaison des résultats déduits de la. 

 théorie avec ceux de l'expérience, on a calculé l'épaisseur de la coucho 

 électrique en difïérens points de deux sphères qui se louchent, et l'on 

 a choisi exprès les points pour lesquels Coulomb a déterminé ceitç 

 épaisseurs au moyen de sa balance. Ou a rangé les nombres donnés par 

 le calcul, et ceux de Coulomb, dans des tableaux dont une colonne in- 

 dique la diflcrence entre les résultats correspondans : sur quatorze ob- 

 servations calculées , la difl'éreuce moyenne tombe au-dessous de -^ de 

 la chose que l'on veut dôicrminer; de sorte que l'on peut, sans diOi- 

 culté , rallribticr aux erreurs inévitables dans ce genre d'obscrvaiions. 



Enfin le i\iémolre dont nous rendons compte , est terminé par l'exameti 

 tl\i cas de deux sphères électrisées et placées h une grande dibtance l'une 

 de l'autre , que l'on réjoui complettement , et c}ue l'on donne pour 

 montrer j par un exemple simple , comment l'analyse est encore applica- 

 ble , lorsque les deux fluides se trouvent à-la-fois sur r.n même coips. P. 



Tom. m, ÏN". 61. 5^. Année, Avec une plaiich. ]N°. 5, ai 



