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 La solution de ce problème conduit d'abord l'auteur à une formule 

 énérale qui donne l'exposant n de cette loi , en fonctions des demi- 

 iajjfonales du noyau. Il trouve ensuite que l'-ipplicatioii do la formule 

 st limitée à certains iliomboïdes, où le rapport des demi-diagonales,, 

 •quel offrant la désignation la plus naturelle dos formes de ce genre, doit 

 tre soumis à des conditions qu'il détermine ; en sorte qu'iui rlmnihoide 

 tant donné comme forme primitive , on peut savoir à l'instant s'il est 

 bmpris dans la série de ceux auxquels la formule est applicable. M. de Mon-" 

 ;iro résoud aussi le problème iuverse , qui consiste à prouver que , pour 

 ne loi quelconque de décroissemeut sur les bords inférieurs , il y aurai 

 3ujours un rhomboïde du genre de ceux que représente la formule précé- 

 emmenl trouvée , leqiicl , étant pris pour noyau , donnera naissance a 

 n dodécaèdre susceptible d'oflrir l'égalité d'angles dont nous avons parlé. 

 La solution de ce problème donne le rappoit des demi-diagonales da 

 rhomboïde dont il s'agit, exprimé en fondions de n. Mais il y a mieux,, 

 et M. de Monteiro , en considérant la forme sous laquelle se présente un© 

 des quantités renfermées dans la valeur de n , relative au premier pro- 

 blème , en déduit cette conséquence que le rhomboïde qui satisfait au» 

 conditions de ce problème ne peut être que le rhomboïde primitif de la. 

 chaux carbonatée, ou un rhomboïde secondaire dérivé de celui-ci; en-, 

 sorte que, à l'exception du cas ([u'offre la nouvelle variété , toutes les autresi 

 îlpplications de la formule ne peuvent se rapporter qu'à un noyau hypo- 

 thétique, originaire du véritable. Enfin M. Monteiro, pour mieux faire 

 ttoimaitre la fécondité de sa formule , prouve que l'on peut en déduire 

 des propriétés géométriques très-remarquables , dont les unes sont neuves, 

 et les autres s'accordent avec celles qui avaient déjà été trouvées par d'autres 

 méthodes. 



PHYSIQUE. 



Second Mé?noire sur la distribution de l'électricité à la 

 surface des corps conducteurs ; par M. Poisson. 



On reprend , dans ce second Mémoire , la question où on l'avait Institut. 

 laissée dans celui dont nous avons rendu compte précédemment (i). 6 septeuibre i8i3. 

 13ans le premier , après avoir établi le principe général , d'après lequel on 

 doit déterminer la loi de distribution du fluide électrique sur plusieurs 

 corps soumis à leur influence mutuelle, et avoir montré que ce principe 

 fournil toujours autant d'équations que l'on considère de corps con» 

 ducleurs , on avait formé ces équations pour le cas de deux sphères 

 placées à une distance quelconque l'une de l'autre; mais on s'était borné 



(i) Voyez, les N". 55 et6i de ce Bulletin. 



